作為受控?zé)岷司圩兡艿膬煞N主要實(shí)現(xiàn)途徑-磁約束聚變（Magnetic Confinement Fusion,MCF）和慣性約束聚變（InertialConfinementFusion,ICF）,近年取得一些突破性的進(jìn)展。同時(shí),研究人員開始探索等離子體參數(shù)介于兩者之間的聚變新途徑-磁慣性約束聚變方案（Magneto-Inertial Fusion,MIF）,希望結(jié)合兩者的優(yōu)點(diǎn),通過(guò)磁化等方式降低電子熱傳導(dǎo),增加α粒子能量沉積,使燃料更容易達(dá)到聚變點(diǎn)火條件。此外,該類方案成本普遍低于MCF和ICF。我們注意到國(guó)際上該類方案發(fā)展較為迅速,其中包括一些使用電磁脈沖驅(qū)動(dòng)的MIF方案取得了較大的進(jìn)展。這類采用電磁脈沖驅(qū)動(dòng)的磁慣性聚變方案,像圣地亞國(guó)家實(shí)驗(yàn)室（SandiaNationalLaboratory,SNL）的磁化套筒慣性聚變方案（MagLIF）,美國(guó)洛斯阿拉莫斯國(guó)家實(shí)驗(yàn)室（LosAlamosNationalLaboratory,LANL）與美國(guó)空軍研究實(shí)驗(yàn)室（Air ForceResearch Laboratory,AFRL）的場(chǎng)反位型壓縮方案（FRCHX）等,與動(dòng)態(tài)黑腔、Z-pinch黑腔... 

【文章來(lái)源】：中國(guó)工程物理研究院北京市

【文章頁(yè)數(shù)】：91 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．１?ＭａｇＬＩＦｇ過(guò)程示意圖［Ｉｈｌ??

（２）場(chǎng)反位形等離子套筒內(nèi)爆壓縮方案（ＦＲＣＨＸ）。??該方案的基本原理是：用角向箍縮－裝置產(chǎn)生初始等離子體磁化??靶，轉(zhuǎn)移磁化靶至柱形套筒，套筒內(nèi)爆壓縮磁化靶聚變，如圖１．２所示。ＬＡＮＬ??選擇場(chǎng)反位形（Ｆｉｅｌｄ?ｒｅｖｅｒｓｅｄ?ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ，ＦＲＣ）等離子體作為等離子祀，??因?yàn)檫@種等離子體有閉合的磁力線，可以轉(zhuǎn)移和壓縮ＦＲＣ是一種高熱壓磁??壓比（／？）的緊湊環(huán)向等離子體，有環(huán)向電流和軸向磁場(chǎng)，沒(méi)有環(huán)向的磁場(chǎng)Ｍ．該??方案的過(guò)程可以分為四個(gè)部分：Ａ，箍縮線圈和磁鏡線圈為放電管內(nèi)中性氣體??提供初始磁場(chǎng)，逐漸增大的放電電流使放電管內(nèi)磁場(chǎng)增加及氣體內(nèi)感應(yīng)電場(chǎng)增??大，當(dāng)電場(chǎng)強(qiáng)度超過(guò)氣體擊穿電壓時(shí)，中性氣體的預(yù)電離完成，與此同時(shí)，等離??子體內(nèi)維持較低的磁場(chǎng)（０．３？０．５７）；?Ｂ，迅速反向的放電電流提供了一個(gè)更強(qiáng)的??反向磁場(chǎng)（３？５Ｄ

?Ａ．！＂＇?Ｒ．ＪＬ??ｍａｇｎｅｔｉｃ?ｆｉｅｌｄ?ｌｉｎｅ?ｐｌａｓｍａ?ｄｅｓｉｇｎ，?ｔｅｓｔ；?Ｓｈｉｖａ?－ＦＲＣ??圖１．２?ＬＡＮＬ的場(chǎng)反位形等離子套筒內(nèi)爆壓縮方案（ＦＲＣＨＸ）＂°］??（３）

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]脈沖驅(qū)動(dòng)磁化等離子體內(nèi)爆升溫點(diǎn)火的數(shù)值模擬[J]. 劉斌,李成,鄧愛東,楊顯俊.  強(qiáng)激光與粒子束. 2016(07)
[2]托卡馬克研究的現(xiàn)狀及發(fā)展[J]. 李建剛.  物理. 2016(02)
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[4]Z箍縮驅(qū)動(dòng)動(dòng)態(tài)黑腔中的基本能量轉(zhuǎn)移特征[J]. 寧成,豐志興,薛創(chuàng).  物理學(xué)報(bào). 2014(12)
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碩士論文
[1]電磁驅(qū)動(dòng)下產(chǎn)生超強(qiáng)磁場(chǎng)及內(nèi)爆壓縮等離子體升溫的研究[D]. 鄧愛東.中國(guó)工程物理研究院 2015



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