發(fā)布時間：2024-12-02 21:40

　　基矢光前量子化方法有望發(fā)展成一套以非微擾方式求解量子場論的理論框架。我們將該方法應(yīng)用到量子電動力學(xué)中,計算電子偶素束縛態(tài),并且使用了非物理的強(qiáng)耦合常數(shù)。在基矢光前量子化的理論框架中,我們使用量子電動力學(xué)中的光前哈密頓量作為輸入。我們使用的截斷的�？丝臻g包括|e+e->和|e+e-γ>兩個�？藚^(qū)間,電子偶素中的光子自由度會引入電子自能修正。我們發(fā)展出了一套依賴基矢的非微擾質(zhì)量重整化方案來處理電子自能發(fā)散。通過求解光前哈密頓量的本征方程,我們得到了電子偶素系統(tǒng)的能譜和相應(yīng)的光前波函數(shù)。計算出的電子偶素基態(tài)束縛能與非相對論性量子力學(xué)公式預(yù)言的結(jié)果接近。從得到的能譜中,我們發(fā)現(xiàn)轉(zhuǎn)動對稱性隨著基矢截斷參數(shù)的增加有恢復(fù)的趨勢。不同耦合常數(shù)下的電子偶素束縛能隨著基矢截斷參數(shù)的增加都表現(xiàn)出了收斂趨勢。我們得到的光前波函數(shù)包含了束縛態(tài)內(nèi)部結(jié)構(gòu)的全部信息。我們計算出的電子偶素的光前波函數(shù)與之前基于有效單光子交換勢的方法的計算結(jié)果一致。利用光前波函數(shù),我們計算了電子偶素中的光子分布函數(shù),電荷分布半徑和衰變常數(shù)等可觀測量。

【文章頁數(shù)】：70 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖２．１：圖中灰色平面是一個光前，其參數(shù)為〇／?＝?（１，０，０，?－１），

?第緯光前勸＿介???第２章光前動力學(xué)簡介??２．１光前坐標(biāo)??光前是時空中的一個超曲面，光前２：的定義式是??Ｓ?＝?｛ｘ?Ｉ?ｘ?？?〇＞?＝?ａ，ｃ〇Ｍｃｏ＾?＝?０，?？°?＞?０，?ｃｒ?ｅ?［Ｒ｝?，?（２．１）??其中，０／是一個空矢量，。是一個實(shí)數(shù)常量Ｐ圖２．１展....

圖３．１?：電子偶素相互作用部分的哈密頓量矩陣

）?＝ａ?｜＾＋＾＿）?＋?ｂ?｜ｅ＋ｅ＿ｙ）?＋?ｃ?＼ｅ＋ｅ￣ｙｙ＇）?＋??（３．２６）??ｄ＼ｙ）?＋?ｅ?＼ｅ＋ｅ￣ｅ＋ｅ￣＾?＋?．．．．??所有的�？藨B(tài)必須有相同的總．縱向動量．ｆ＊＋?＝?Ｋ，總橫向動量Ａ?＝??以及總角動量投影，里面的求和符號是對所有�？藨B(tài)內(nèi)部的....

圖３．２?：?？?＝?１，２，坩＝０，１，２?Ｂ寸的二維諧振予在動量空間的波函數(shù)

?碁失光霞鑛予化方費(fèi)研究電子偶素???的直積。諧振子基的正交０—公式為??１＾０?Ｉ＾Ｌ－ｏｏ?（＾）?＝?（２＾）２５２?（ｑ?－ｃ／）?，?（３?３３）??ｆ?zhèn)溟^＇⑷??圖３．２展示幾個＝維諧振子在動量空間的波函數(shù)。??１?：?十１?：丨??ｐ＇／ｍｅ?５－５?Ｐ１／ｍｅ?５....

圖４．３：不同耦合常數(shù)下基態(tài)束縛能關(guān)于截斷參數(shù)的變化關(guān)系

００：?：??；?知??？：??－０．０１?；?■?■?■?■?■??｜｜?－０．０２：?：??－０．０３?Ｅｂ?￡〇?－??＾?ａ＝０．０７５?普?ａ＝０．１５??ａ＝０．０７５?ａ＝０．１５?：??〇ｆ＝０．３??ｑｊ＝０．３??－０．０４??ＩＩ?Ｊ??＇?Ｉ?ｉ?ｉ?ｉ?....

本文編號：4013949