如果要對微觀世界原子核外的電子運動過程進行動態(tài)觀測,我們就需要有一個快門長度與電子繞核運動時間相當?shù)恼障鄼C。而阿秒脈沖就是目前人類擁有的最快快門的“照相機”,利用阿秒脈沖,我們就能夠在原子尺度內觀測和調控這些核外電子的超快動力學過程。隨著阿秒激光技術的快速發(fā)展,科研人員正在不斷朝著實現(xiàn)產生24as寬度的阿秒脈沖目標而前進,因為這是氫原子核外電子的軌道周期。目前,已經報道的最短阿秒脈沖為43as。但是現(xiàn)有的阿秒脈沖測量方法在該時域區(qū)間下卻難以準確的復原脈沖的光學參量。為了實現(xiàn)100as寬度以下脈沖的測量,本文構建了條紋光電子能譜的終態(tài)動能分布的動力學模型,并在實施該模型的基礎上提出了等值線復原方法。本論文的主要研究內容和創(chuàng)新成果包括以下幾個方面:1.建立了基于經典動力學的光電子超快模型,并利用該模型進行了阿秒脈沖條紋光電子能譜的模擬計算。根據(jù)計算結果,我們發(fā)現(xiàn)了條紋光電子能譜的強度分布與脈沖能量啁啾及脈沖長度具有相關性;2.提出了等值線復原方法來對小于100as的阿秒脈沖進行復原,該方法考慮了阿秒脈沖對應的光電子波包的動能-時間分布,與傳統(tǒng)的FROG-CRAB復原方法采用中心動量近似有著... 

【文章來源】：中國科學院大學(中國科學院上海應用物理研究所)上海市

【文章頁數(shù)】：58 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

不同微觀結構與其對應的時間-空間分辨率的示意圖

基于超快動力學模型的阿秒脈沖復原方法高次諧波光譜，然后，當高次諧波效應產生的阿秒脈沖聚焦在氣體原子上時，原子內殼層電子將受激躍遷到連續(xù)態(tài)。而整個光電離過程由于處于紅外激光場中，較弱的紅外激光場（通常強度約為11 23 10 W /cm，脈沖長度約為30fs）將誘導電子產生雙光子躍遷，使得自由電子的動能分布在高次諧波譜峰對應的能量之間，而這種能譜圖象則被稱為邊帶現(xiàn)象(Sideband)，如下圖所示[24, 25]。

第一章 緒論 at 為兩個延遲時間的和，一個為 Wigner 延遲時間 W ，另一個為時間 cc 。 為具有相同動能的電子間的短距庫倫勢作用產生的 則是由于測量方式產生的，它是電子在吸收紅外光子發(fā)生二次量子額外延遲。當在計算由不同氣體原子產生的同一級次邊帶的XUV 可以相互抵消，因此我們測量的延遲時間可以反映兩種原子遲差。


本文編號：2999398