發(fā)布時間：2021-01-06 08:59

　　為了研究微粒子噴丸多顆粒沖擊靶材時的殘余應力場,建立了1個中心粒子周邊均布6個粒子的7粒子沖擊模型。應用有限元軟件,對微粒子搭接率、沖擊速度、沖擊角度、直徑等噴丸工藝參數(shù)對中心粒子沖擊坑中心點處殘余應力場的影響進行了仿真研究。結(jié)果表明:當搭接率ζ≤0. 5時,ζ的變化對殘余壓應力場深度沒有影響,而ζ=0. 75是表面殘余壓應力SS變化的分界線,只有在ζ> 0. 75時,殘余壓應力場的4個特征值才均隨著ζ的增大而增大;增大微粒子直徑、減小沖擊角度,有利于增大殘余壓應力場的深度,但同時也會減小殘余壓應力場的大小。增大微粒子的沖擊速度,殘余壓應力場的深度增大,而殘余壓應力場的大小呈現(xiàn)一定的波動性,但是兩者均在沖擊速度為200 m/s時取得最大。 

【文章來源】：金屬熱處理. 2020,45(05)北大核心

【文章頁數(shù)】：8 頁

【部分圖文】：

彈丸沖擊靶材后的盲區(qū)示意圖[14]

采用單顆粒微粒子，對彈坑直徑與粒子直徑的關(guān)系進行了數(shù)值仿真，結(jié)果表明:當微粒子直徑在0.04～0.12 mm范圍內(nèi)，微粒子速度在150～190 m/s范圍內(nèi)變化時，彈坑直徑與彈丸直徑的比值約為50%～55%�；谏鲜鼋Y(jié)果，可以求解出圖2中的彈坑覆蓋率，即局部區(qū)域內(nèi)彈坑所占面積與該區(qū)域的彈坑包絡面面積之比。為此，取彈坑直徑與彈丸直徑的比值為50%進行計算，圖2的覆蓋率計算圖如圖3所示，覆蓋率求解過程如下:圖3 微粒子噴丸偏置法覆蓋率模型

圖2 偏置法的彈丸及彈坑布局圖[14]可見，文獻[14]的建模方法，覆蓋率不到80%。為此，本文提出了圖4所示的覆蓋率模型。在圖4中，每一個圓形代表一個彈坑。以中心彈坑為對象，其周圍均布有6個彈坑，且彈坑之間兩兩相切。如果以中心彈坑為研究對象，首先形成中心彈坑，然后在其周圍沖擊6次得到其余6個彈坑，則可以研究周圍彈坑對中心彈坑殘余應力場的影響情況。根據(jù)前述表面覆蓋率的定義，可求出圖4模型的實際覆蓋率為:

【參考文獻】：
期刊論文
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碩士論文
[1]噴丸工藝的數(shù)值分析[D]. 侯占忠.華中科技大學 2006



本文編號：2960297