EFP侵徹穿透靶板靶后破片研究
發(fā)布時間：2021-11-23 17:54
爆炸成型彈丸（Explosively Formed Projectile,EFP）具有良好的靶后效應,使得EFP靶后破片研究具有重要的實用價值。開展EFP靶后破片研究對聚能戰(zhàn)斗部和新型裝甲的設計可以提供參考。本文主要的研究內容包括靶后破片形成機理研究和破片分布特性研究。通過理論分析、數(shù)值模擬計算和試驗研究相組合的方法,分別對EFP靶后破片形成機理、靶后破片質量分布、空間分布和速度分布特性進行了研究。（1）基于波動力學和基本假設,建立了 EFP垂直侵徹有限厚靶板時層裂的力學模型,得到了層裂點的表達式。研究結果表明:EFP速度為1800m/s,靶板厚度從35mm增加到60mm時,靶板背面彎月形層裂區(qū)厚度不斷增大,彎月形層裂區(qū)長度不斷減小;靶板厚度保持40mm不變時,EFP速度從1600m/s增加到1900m/s時,靶板背面層裂區(qū)厚度不斷減小,彎月形層裂區(qū)長度不斷增加。（2）利用數(shù)值仿真研究了不同條件下EFP侵徹裝甲鋼靶板形成靶后破片的過程。分析了 EFP靶后破片質量分布、靶后破片空間分布和靶后破片速度分布的分布特性,研究了 EFP速度、靶板厚度和靶板傾斜角度對靶后破片分布特性的影響。（3）...
【文章來源】：南京理工大學江蘇省 211工程院校
【文章頁數(shù)】：77 頁
【學位級別】：碩士
【部分圖文】：
圖１．１超高速碰撞破片云試驗和仿真對比圖??
?Ｔ＾２４）ｉｓ?｜??ｔ?／?Ｄ?＝０．４２，?Ｆ＝５．０７?ｋｍ／ｓ，?０＝０°??圖１．１超高速碰撞破片云試驗和仿真對比圖??隨著中國航天技術的突飛猛進，進入到新世紀以來，我國的技術人員在空間??碎片方面也做了大量的研宄工作。??蔣彩霞［３（）］［３１］利用ＡＵＴＯＤＹＮ中ＳＰＨ算法對空間破片進行了計算，根據(jù)試??驗數(shù)據(jù)和仿真結果，建立了超高速撞擊破片云的外輪廓參數(shù)方程和速度分布模型。??遲潤強［３２＿３５］在前人的基礎上，并基于對破片運動及破片空間分布等規(guī)律的假設，??提出了一個包含破片云形態(tài)描述、速度分布及質量分布的破片云模型，并給出了??模型參數(shù)的計算方法。汪慶桃［３６］等人對球形彈丸撞擊時彈丸的破碎、破片云的??形成、擴展過程進行了數(shù)值模擬，對一次破片云的形成和破片云形貌以及演化規(guī)??律進行了研究，并通過量綱分析得到了破片云特征參數(shù)（碎片云頭部速度、徑向??最大膨脹速度及膨脹角）隨初始撞擊條件的變化規(guī)律。王惠［３７］等人的研究表明：??破片云動量密度隨落點半徑大致呈三角形分布
材料形成第一類靶后破片云；另一類是，ＥＦＰ侵徹靶板過程中產生的應力波運動??至靶板背面時形成大于靶板拉伸強度的拉伸波導致靶板背面崩落而產生。??ＥＦＰ的靶后破片云示意圖如圖２．１所示，破片云內部的破片主要是由ＥＦＰ侵??徹過程中破裂產生的ＥＦＰ碎片，其飛行速度區(qū)間為侵徹穿透有限厚度靶板剩余??ＥＦＰ的速度至ＥＦＰ的侵徹速度ｗ，破片云外側主要以耙板材料破片為主。??９??
【參考文獻】：
期刊論文
[1]EFP垂直侵徹靶后破片云描述模型[J]. 葉嚴,姚志敏,楊州,李金明. 工程爆破. 2016(06)
[2]錐形彈丸超高速撞擊防護屏的碎片云特性參數(shù)研究[J]. 劉先應,蓋芳芳,李志強,王志華. 高壓物理學報. 2016(03)
[3]基于LS-DYNA程序的聚能裝藥數(shù)值仿真研究[J]. 李金明,劉波,姚志敏. 計算機與數(shù)字工程. 2016(02)
[4]聚能裝藥垂直侵徹靶后破片的散布規(guī)律[J]. 姚志敏,劉波,李金明,張俊坤. 工程爆破. 2015(05)
[5]聚能裝藥侵徹靶后破片的空間分布特征[J]. 姚志敏,劉波,李金明,張俊坤. 工程爆破. 2015(04)
[6]聚能裝藥垂直侵徹靶后破片運動規(guī)律[J]. 劉波,姚志敏,李金明,張俊坤. 彈箭與制導學報. 2015(03)
[7]典型靶后破片對明膠毀傷的數(shù)值模擬[J]. 李金明,劉波,姚志敏. 火工品. 2015(03)
[8]Whipple防護屏超高速碰撞碎片云動量分布研究[J]. 王惠,王昭,張德志,陳博,李捷,唐仕英. 兵工學報. 2014(S2)
[9]聚能破甲戰(zhàn)斗部藥型罩不同形狀錐頂對射流影響的數(shù)值模擬[J]. 劉波,姚志敏. 機械設計與研究. 2014(04)
[10]超高速碰撞形成一次碎片云特性[J]. 汪慶桃,張慶明,吳克剛,李必紅. 國防科技大學學報. 2013(05)
博士論文
[1]動能彈侵徹陶瓷復合裝甲機理[D]. 杜忠華.南京理工大學 2002
碩士論文
[1]沖擊載荷下材料層裂的數(shù)值模擬[D]. 魏波.南京理工大學 2013
[2]碳化硅陶瓷抗彈性能研究[D]. 王鵬.南京理工大學 2012
本文編號：3514384
【文章來源】：南京理工大學江蘇省 211工程院校
【文章頁數(shù)】：77 頁
【學位級別】：碩士
【部分圖文】：
圖１．１超高速碰撞破片云試驗和仿真對比圖??
?Ｔ＾２４）ｉｓ?｜??ｔ?／?Ｄ?＝０．４２，?Ｆ＝５．０７?ｋｍ／ｓ，?０＝０°??圖１．１超高速碰撞破片云試驗和仿真對比圖??隨著中國航天技術的突飛猛進，進入到新世紀以來，我國的技術人員在空間??碎片方面也做了大量的研宄工作。??蔣彩霞［３（）］［３１］利用ＡＵＴＯＤＹＮ中ＳＰＨ算法對空間破片進行了計算，根據(jù)試??驗數(shù)據(jù)和仿真結果，建立了超高速撞擊破片云的外輪廓參數(shù)方程和速度分布模型。??遲潤強［３２＿３５］在前人的基礎上，并基于對破片運動及破片空間分布等規(guī)律的假設，??提出了一個包含破片云形態(tài)描述、速度分布及質量分布的破片云模型，并給出了??模型參數(shù)的計算方法。汪慶桃［３６］等人對球形彈丸撞擊時彈丸的破碎、破片云的??形成、擴展過程進行了數(shù)值模擬，對一次破片云的形成和破片云形貌以及演化規(guī)??律進行了研究，并通過量綱分析得到了破片云特征參數(shù)（碎片云頭部速度、徑向??最大膨脹速度及膨脹角）隨初始撞擊條件的變化規(guī)律。王惠［３７］等人的研究表明：??破片云動量密度隨落點半徑大致呈三角形分布
材料形成第一類靶后破片云；另一類是，ＥＦＰ侵徹靶板過程中產生的應力波運動??至靶板背面時形成大于靶板拉伸強度的拉伸波導致靶板背面崩落而產生。??ＥＦＰ的靶后破片云示意圖如圖２．１所示，破片云內部的破片主要是由ＥＦＰ侵??徹過程中破裂產生的ＥＦＰ碎片，其飛行速度區(qū)間為侵徹穿透有限厚度靶板剩余??ＥＦＰ的速度至ＥＦＰ的侵徹速度ｗ，破片云外側主要以耙板材料破片為主。??９??
【參考文獻】：
期刊論文
[1]EFP垂直侵徹靶后破片云描述模型[J]. 葉嚴,姚志敏,楊州,李金明. 工程爆破. 2016(06)
[2]錐形彈丸超高速撞擊防護屏的碎片云特性參數(shù)研究[J]. 劉先應,蓋芳芳,李志強,王志華. 高壓物理學報. 2016(03)
[3]基于LS-DYNA程序的聚能裝藥數(shù)值仿真研究[J]. 李金明,劉波,姚志敏. 計算機與數(shù)字工程. 2016(02)
[4]聚能裝藥垂直侵徹靶后破片的散布規(guī)律[J]. 姚志敏,劉波,李金明,張俊坤. 工程爆破. 2015(05)
[5]聚能裝藥侵徹靶后破片的空間分布特征[J]. 姚志敏,劉波,李金明,張俊坤. 工程爆破. 2015(04)
[6]聚能裝藥垂直侵徹靶后破片運動規(guī)律[J]. 劉波,姚志敏,李金明,張俊坤. 彈箭與制導學報. 2015(03)
[7]典型靶后破片對明膠毀傷的數(shù)值模擬[J]. 李金明,劉波,姚志敏. 火工品. 2015(03)
[8]Whipple防護屏超高速碰撞碎片云動量分布研究[J]. 王惠,王昭,張德志,陳博,李捷,唐仕英. 兵工學報. 2014(S2)
[9]聚能破甲戰(zhàn)斗部藥型罩不同形狀錐頂對射流影響的數(shù)值模擬[J]. 劉波,姚志敏. 機械設計與研究. 2014(04)
[10]超高速碰撞形成一次碎片云特性[J]. 汪慶桃,張慶明,吳克剛,李必紅. 國防科技大學學報. 2013(05)
博士論文
[1]動能彈侵徹陶瓷復合裝甲機理[D]. 杜忠華.南京理工大學 2002
碩士論文
[1]沖擊載荷下材料層裂的數(shù)值模擬[D]. 魏波.南京理工大學 2013
[2]碳化硅陶瓷抗彈性能研究[D]. 王鵬.南京理工大學 2012
本文編號：3514384
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