基于反向光線追跡的氣動(dòng)光學(xué)成像偏移工程估算
發(fā)布時(shí)間:2021-10-20 04:37
飛行器高速飛行時(shí),頭部產(chǎn)生壓縮氣體流場(chǎng),使得機(jī)載光學(xué)系統(tǒng)接收到的目標(biāo)圖像產(chǎn)生氣動(dòng)光學(xué)成像偏移。氣動(dòng)光學(xué)成像偏移是影響精確制導(dǎo)武器裝備發(fā)展的重要因素之一,與之相關(guān)的研究具有重要的軍工應(yīng)用價(jià)值。在氣動(dòng)光學(xué)研究中,都離不開對(duì)成像偏移的計(jì)算和分析,本文以典型飛行器為例,開展基于反向光線追跡的氣動(dòng)光學(xué)成像偏移工程估算研究。首先,本文提出了一種氣動(dòng)光學(xué)流場(chǎng)反向光線追跡方法,用于氣動(dòng)光學(xué)成像偏移的計(jì)算。與正向追跡不同,反向追跡的方向是從內(nèi)部傳感器到遠(yuǎn)方目標(biāo)。沿著這個(gè)方向,追跡從內(nèi)部傳感器開始,依次經(jīng)過機(jī)體內(nèi)部氣體區(qū)域和氣動(dòng)光學(xué)流場(chǎng),最后到達(dá)自由流。追跡過程中計(jì)算了每一步追跡坐標(biāo)值,以及對(duì)應(yīng)點(diǎn)的密度和折射率值。為了使追跡自適應(yīng)地停止在氣動(dòng)光學(xué)流場(chǎng)外緣,文中還提出了一種反向光線追跡停止準(zhǔn)則,避免了自由流中的冗余計(jì)算。其次,在光線追跡計(jì)算像偏差和角偏差時(shí),分析了追跡步長(zhǎng)對(duì)成像偏移的影響。追跡主要采用Runge-Kutta法,在追跡過程中,使用了四邊形網(wǎng)格插值。基于典型飛行條件馬赫數(shù)3和攻角0度,給出了不同高度、不同視線角的一系列成像偏移工程估算結(jié)果。最后,為了實(shí)現(xiàn)實(shí)際工程中氣動(dòng)光學(xué)成像偏移的快速估算,引入...
【文章來源】:天津理工大學(xué)天津市
【文章頁數(shù)】:60 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
氣動(dòng)光學(xué)成像偏移示意圖
第一章 緒論AAD 攔截彈外形非常相似的錐頭飛行器進(jìn)行了氣動(dòng)光學(xué)性能線追跡。到了 1994 年,Sutton 等研究人員也發(fā)表了一篇針對(duì)光學(xué)性能預(yù)測(cè)的論文[68-69],這篇論文中,Sutton 等人也采用究中,學(xué)者們相繼都采用了正向光線追跡,如 2012 年,江濤[流場(chǎng)及其對(duì)光線傳輸影響的數(shù)值模擬,文中光線追跡示意圖。2016 年,朱正天[71]發(fā)表的論文中,對(duì)于光線追跡采用傳統(tǒng)跡中,需設(shè)定光線追跡的起點(diǎn),常用的做法是預(yù)先定義一個(gè)如圖 1-2 所示,網(wǎng)格的邊緣就是光線追跡的起始線,光線追跡開始逐步遞推,一直計(jì)算到光線傳播至網(wǎng)格的下邊緣,即光線追跡的計(jì)算需要在網(wǎng)格中進(jìn)行,因此,這個(gè)網(wǎng)格需要預(yù)先由于不同高度、馬赫、攻角下飛行器頭部邊界流場(chǎng)的范圍會(huì)網(wǎng)格有可能不能覆蓋流場(chǎng)邊界,如圖所示,大于角度 時(shí),流場(chǎng),因此會(huì)造成追跡計(jì)算的失敗。
圖 2-1 Gladstone-Dale 系數(shù)隨波長(zhǎng)的變化曲線體動(dòng)力學(xué)質(zhì)量方程,通過給出非穩(wěn)定流場(chǎng)參數(shù)測(cè)量,得到密度脈中等壓狀態(tài)、等熱狀態(tài)和絕熱過程,分別分析了溫度與密度變化的關(guān)系、最大密度相對(duì)變化與氣體速度對(duì)聲速之比的平方關(guān)系。壓力 p、密度 、與馬赫數(shù)Ma 的關(guān)系。利用密度對(duì)時(shí)間、空間引入質(zhì)量流和總溫,這些參數(shù)的變化會(huì)影響密度的變化,因此要慮通過這些參數(shù)來獲得。場(chǎng)的密度分布變化直接影響氣體折射率,可以通過 Gladstone-Da關(guān)系 1GDn K ,我們將空氣動(dòng)力學(xué)與光學(xué)搭建在一起,實(shí)現(xiàn)
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]超聲速氣膜氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)與Reynolds數(shù)相互關(guān)系實(shí)驗(yàn)研究[J]. 丁浩林,易仕和,吳宇陽,張鋒,付佳,葛勇. 氣體物理. 2017(03)
[2]基于粒子群優(yōu)化最小二乘支持向量機(jī)的裂縫及縫洞充填物識(shí)別[J]. 謝瑋,劉斌,錢艷苓,孫煒,史飛洲,李玉. 大慶石油地質(zhì)與開發(fā). 2017(02)
[3]風(fēng)洞試驗(yàn)中的視頻測(cè)量技術(shù)現(xiàn)狀與應(yīng)用綜述[J]. 張征宇,黃敘輝,尹疆,周潤(rùn),李多. 空氣動(dòng)力學(xué)學(xué)報(bào). 2016(01)
[4]紅外空空導(dǎo)彈氣動(dòng)光學(xué)傳輸效應(yīng)分析方法[J]. 萬士正,常曉飛,閆杰. 西北工業(yè)大學(xué)學(xué)報(bào). 2015(04)
[5]基于粒子群優(yōu)化算法的支持向量機(jī)研究[J]. 谷文成,柴寶仁,滕艷平. 北京理工大學(xué)學(xué)報(bào). 2014(07)
[6]紅外導(dǎo)引頭高速流場(chǎng)及其對(duì)光線傳輸影響的數(shù)值模擬[J]. 江濤,丁明松,高鐵鎖,董維中,方藝忠,彭程遠(yuǎn). 光學(xué)學(xué)報(bào). 2012(08)
[7]新的混沌粒子群優(yōu)化算法[J]. 胥小波,鄭康鋒,李丹,武斌,楊義先. 通信學(xué)報(bào). 2012(01)
[8]基于混沌粒子群算法的火電廠廠級(jí)負(fù)荷在線優(yōu)化分配[J]. 司風(fēng)琪,顧慧,葉亞蘭,汪軍,徐治皋. 中國(guó)電機(jī)工程學(xué)報(bào). 2011(26)
[9]相關(guān)性粒子群優(yōu)化模型[J]. 申元霞,王國(guó)胤,曾傳華. 軟件學(xué)報(bào). 2011(04)
[10]基于CPSO的混合核函數(shù)SVM參數(shù)優(yōu)化及應(yīng)用[J]. 潘豐,毛志亮. 控制工程. 2011(02)
博士論文
[1]帶后臺(tái)階超聲速光學(xué)頭罩流動(dòng)機(jī)理及其氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)試驗(yàn)研究[D]. 朱楊柱.國(guó)防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2015
[2]超聲速剪切層的氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)研究[D]. 高穹.國(guó)防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2012
[3]氣動(dòng)光學(xué)的工程研究[D]. 許曉軍.中國(guó)人民解放軍國(guó)防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2000
碩士論文
[1]高速飛行器頭罩湍流流場(chǎng)的氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)分析[D]. 朱正天.南京理工大學(xué) 2016
[2]超音速光學(xué)頭罩氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)仿真分析[D]. 韓瑩.北京理工大學(xué) 2016
[3]氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)波前畸變的光電校正方法研究[D]. 徐博.北京理工大學(xué) 2015
本文編號(hào):3446257
【文章來源】:天津理工大學(xué)天津市
【文章頁數(shù)】:60 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
氣動(dòng)光學(xué)成像偏移示意圖
第一章 緒論AAD 攔截彈外形非常相似的錐頭飛行器進(jìn)行了氣動(dòng)光學(xué)性能線追跡。到了 1994 年,Sutton 等研究人員也發(fā)表了一篇針對(duì)光學(xué)性能預(yù)測(cè)的論文[68-69],這篇論文中,Sutton 等人也采用究中,學(xué)者們相繼都采用了正向光線追跡,如 2012 年,江濤[流場(chǎng)及其對(duì)光線傳輸影響的數(shù)值模擬,文中光線追跡示意圖。2016 年,朱正天[71]發(fā)表的論文中,對(duì)于光線追跡采用傳統(tǒng)跡中,需設(shè)定光線追跡的起點(diǎn),常用的做法是預(yù)先定義一個(gè)如圖 1-2 所示,網(wǎng)格的邊緣就是光線追跡的起始線,光線追跡開始逐步遞推,一直計(jì)算到光線傳播至網(wǎng)格的下邊緣,即光線追跡的計(jì)算需要在網(wǎng)格中進(jìn)行,因此,這個(gè)網(wǎng)格需要預(yù)先由于不同高度、馬赫、攻角下飛行器頭部邊界流場(chǎng)的范圍會(huì)網(wǎng)格有可能不能覆蓋流場(chǎng)邊界,如圖所示,大于角度 時(shí),流場(chǎng),因此會(huì)造成追跡計(jì)算的失敗。
圖 2-1 Gladstone-Dale 系數(shù)隨波長(zhǎng)的變化曲線體動(dòng)力學(xué)質(zhì)量方程,通過給出非穩(wěn)定流場(chǎng)參數(shù)測(cè)量,得到密度脈中等壓狀態(tài)、等熱狀態(tài)和絕熱過程,分別分析了溫度與密度變化的關(guān)系、最大密度相對(duì)變化與氣體速度對(duì)聲速之比的平方關(guān)系。壓力 p、密度 、與馬赫數(shù)Ma 的關(guān)系。利用密度對(duì)時(shí)間、空間引入質(zhì)量流和總溫,這些參數(shù)的變化會(huì)影響密度的變化,因此要慮通過這些參數(shù)來獲得。場(chǎng)的密度分布變化直接影響氣體折射率,可以通過 Gladstone-Da關(guān)系 1GDn K ,我們將空氣動(dòng)力學(xué)與光學(xué)搭建在一起,實(shí)現(xiàn)
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]超聲速氣膜氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)與Reynolds數(shù)相互關(guān)系實(shí)驗(yàn)研究[J]. 丁浩林,易仕和,吳宇陽,張鋒,付佳,葛勇. 氣體物理. 2017(03)
[2]基于粒子群優(yōu)化最小二乘支持向量機(jī)的裂縫及縫洞充填物識(shí)別[J]. 謝瑋,劉斌,錢艷苓,孫煒,史飛洲,李玉. 大慶石油地質(zhì)與開發(fā). 2017(02)
[3]風(fēng)洞試驗(yàn)中的視頻測(cè)量技術(shù)現(xiàn)狀與應(yīng)用綜述[J]. 張征宇,黃敘輝,尹疆,周潤(rùn),李多. 空氣動(dòng)力學(xué)學(xué)報(bào). 2016(01)
[4]紅外空空導(dǎo)彈氣動(dòng)光學(xué)傳輸效應(yīng)分析方法[J]. 萬士正,常曉飛,閆杰. 西北工業(yè)大學(xué)學(xué)報(bào). 2015(04)
[5]基于粒子群優(yōu)化算法的支持向量機(jī)研究[J]. 谷文成,柴寶仁,滕艷平. 北京理工大學(xué)學(xué)報(bào). 2014(07)
[6]紅外導(dǎo)引頭高速流場(chǎng)及其對(duì)光線傳輸影響的數(shù)值模擬[J]. 江濤,丁明松,高鐵鎖,董維中,方藝忠,彭程遠(yuǎn). 光學(xué)學(xué)報(bào). 2012(08)
[7]新的混沌粒子群優(yōu)化算法[J]. 胥小波,鄭康鋒,李丹,武斌,楊義先. 通信學(xué)報(bào). 2012(01)
[8]基于混沌粒子群算法的火電廠廠級(jí)負(fù)荷在線優(yōu)化分配[J]. 司風(fēng)琪,顧慧,葉亞蘭,汪軍,徐治皋. 中國(guó)電機(jī)工程學(xué)報(bào). 2011(26)
[9]相關(guān)性粒子群優(yōu)化模型[J]. 申元霞,王國(guó)胤,曾傳華. 軟件學(xué)報(bào). 2011(04)
[10]基于CPSO的混合核函數(shù)SVM參數(shù)優(yōu)化及應(yīng)用[J]. 潘豐,毛志亮. 控制工程. 2011(02)
博士論文
[1]帶后臺(tái)階超聲速光學(xué)頭罩流動(dòng)機(jī)理及其氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)試驗(yàn)研究[D]. 朱楊柱.國(guó)防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2015
[2]超聲速剪切層的氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)研究[D]. 高穹.國(guó)防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2012
[3]氣動(dòng)光學(xué)的工程研究[D]. 許曉軍.中國(guó)人民解放軍國(guó)防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2000
碩士論文
[1]高速飛行器頭罩湍流流場(chǎng)的氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)分析[D]. 朱正天.南京理工大學(xué) 2016
[2]超音速光學(xué)頭罩氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)仿真分析[D]. 韓瑩.北京理工大學(xué) 2016
[3]氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)波前畸變的光電校正方法研究[D]. 徐博.北京理工大學(xué) 2015
本文編號(hào):3446257
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