具有深淺腔的動靜壓徑向滑動軸承由于深淺腔與封油邊處的油膜厚度差別最大,常常導(dǎo)致紊流、層流甚至過渡區(qū)處于同一軸承腔中,本文以此為研究對象,建立了層流、紊流共存時油膜的數(shù)學(xué)模型,用有限元法計算了不同流態(tài)共存時滑動軸承的壓力分布及主要靜特性參數(shù)。首先,論述了常用的幾種紊流潤滑模式的優(yōu)缺點,建立了層流、紊流共存時的油膜雷諾方程及邊界條件并進行了有限元分析,編制了相應(yīng)的程序。其次,討論了軸承系統(tǒng)在不同流態(tài)共存時轉(zhuǎn)速、供油壓力以及偏心率等參數(shù)對軸承靜特性的影響。計算表明在相同運行參數(shù)時動靜壓徑向軸承紊流工況的承載力、摩擦力、摩擦力矩最大,混合流態(tài)次之,層流最小,而軸承端泄流量受流態(tài)影響變化較復(fù)雜,大偏心時層流計算結(jié)果明顯大于紊流情況的計算結(jié)果。另外,臨界雷諾數(shù)的大小對不同流態(tài)共存時軸承靜特性影響較大。因此如何準確地確定動靜壓滑動軸承的臨界雷諾數(shù)是今后研究的一個重要問題。 

【文章來源】：鄭州大學(xué)河南省 211工程院校

【文章頁數(shù)】：70 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

流體質(zhì)點三維受力圖

從圖6.la至6.Ic可以看出對于具有深淺腔的階梯軸承在不同位置的油膜雷諾數(shù)相差很大，隨著軸頸轉(zhuǎn)速的升高圖中的白色區(qū)域(雷諾數(shù)在Re。二1388附近的區(qū)域)由深腔轉(zhuǎn)移到淺腔，最終向封油邊靠近。如果按照理論計算的臨界雷諾數(shù)Re。二1388來判斷層、紊狀態(tài)，則有些地方呈現(xiàn)明顯層流狀態(tài)，而有些地

6計算結(jié)果及分析偏心率的變化情況。由圖6.2可以看出當軸頸轉(zhuǎn)速較低時(。二5000，，)按照三種不同流態(tài)計算的偏位角有限元結(jié)果相差很小，隨著轉(zhuǎn)速的升高流態(tài)對偏位角的影響不是很明顯，但其隨偏心率的增大先減小再增大的趨勢可以說明軸頸中心是繞軸承中心渦動的。圖6.7至圖6.9表示了相同轉(zhuǎn)速下、不同偏心率時偏位角隨供油壓力的變化情況，圖中可以看出紊流狀態(tài)的計算結(jié)果高于層流狀態(tài)，而采用混合模式得出的結(jié)果介于紊流與層流模式之間，從圖中大致可以看出隨著供油壓力的增大軸承的偏位角逐漸減小，總的來講偏位角的隨各參數(shù)的變化規(guī)律不是很明顯。一一.卜-L日min日 rFIOW一 MixingPattem--咨一 ~TUFt)U!entF10W日l|日4!，‘18干一‘一一一一一.一一 0.00.20再0.60一8 0.00.20.40.60.81.0圖6.2偏位角一偏心率變化(Q=5000

【參考文獻】：
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碩士論文
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本文編號：3308224