置身于環(huán)境之中的開(kāi)放量子體系總會(huì)經(jīng)歷耗散過(guò)程。在物理學(xué)、化學(xué)和生物學(xué)的諸多領(lǐng)域中,量子耗散動(dòng)力學(xué)已然成為被著重研究的課題。開(kāi)放體系的量子力學(xué)描述了在宏觀環(huán)境中微觀體系的狀態(tài)如何隨時(shí)間而變化,這對(duì)處理實(shí)際復(fù)雜體系具有十足的重要性。因?yàn)閷?duì)于實(shí)際復(fù)雜體系而言,環(huán)境總是不可避免地存在。本論文的中心內(nèi)容是開(kāi)放量子體系耗散子理論的系統(tǒng)發(fā)展。耗散子,是反映環(huán)境集體耗散效應(yīng)的準(zhǔn)粒子�；谠摐�(zhǔn)粒子的概念,耗散子理論可以處理體系和環(huán)境之間的糾纏動(dòng)力學(xué)。完整的耗散子理論不僅包含耗散子坐標(biāo)和動(dòng)量的代數(shù),還包括了耗散子動(dòng)力學(xué)空間的量子力學(xué)。耗散子動(dòng)力學(xué)空間既涉及研究者感興趣的體系部分,也涉及了環(huán)境中的溶劑化自由度。此外,耗散子理論還提供了一個(gè)可操作的計(jì)算框架,計(jì)算的對(duì)象是關(guān)于體系和環(huán)境溶劑化模的可觀測(cè)量。為了闡明耗散子的物理圖像,我也討論了耗散子的湮滅和產(chǎn)生,以及耗散波粒二象性可能的潛在含義。在本文中,我還展示了耗散子理論在各方面的嚴(yán)格發(fā)展。為了確認(rèn)耗散子代數(shù)的嚴(yán)格性,我通過(guò)量子力學(xué)的正則形式重新構(gòu)建了級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程,該方程支配著耗散子理論中動(dòng)力學(xué)變量的演化。這為本文中所發(fā)展的耗散子理論提供了堅(jiān)實(shí)的基礎(chǔ)。另外,我... 

【文章來(lái)源】：中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)安徽省 211工程院校 985工程院校

【文章頁(yè)數(shù)】：136 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：博士

【部分圖文】：

圖２．１?Ｇａｕｓｓ脈沖波包：不同參數(shù)下（２．８１）式中的電場(chǎng)強(qiáng)度￡⑴

?第５章級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程：正則形式下的推導(dǎo)???級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程??此）⑷＝一?［４⑷?＋?⑷一⑷／＾）（０??ａｋ?ａｋ??－ｉＥｎａｆｃ［心ｆｃＱ６ｘ⑷?＋?⑴］⑷，?（５．４４）??ａｂｋ??其中的指標(biāo)集相比ｎ而言，增加或減少１，而ｎ中的其余指標(biāo)保持不變。??而上標(biāo)括號(hào)中的ｎ?ｅ?Ｅａｆｃｎａｆｃ用以標(biāo)記ＰＬｎ）所處的層數(shù)，可參考圖５．１。??ｗ＝〇?Ｊ??約化密度算符??？：：：：?／?．?：：：??Ｗ?ｙ時(shí)間非定域性主方程??ｗ＝２??ＹＹ－ＹＹ??圖５．１級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程的結(jié)構(gòu)，圖示相當(dāng)于指標(biāo)集ｎ為自然數(shù)二元組的情形。??從級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程（５．４４）可知，每個(gè)ｐｉｎ）⑷的運(yùn)動(dòng)方程都是一階微分方程，且??方程的右側(cè)僅包含ｐＬｎ）⑴自身以及｛ｐｇ＇?ａ?＝?，Ｍ；?ｆｃ?＝?ｌ，…，Ｋ｝。這是??級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程最重要的結(jié)構(gòu)特點(diǎn)，從圖ｆｌ中可窺知其大略。？注意，級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方??程需要適當(dāng)?shù)慕財(cái)嗖拍芊忾]，最簡(jiǎn)單的截?cái)喾桨甘侵昧憬財(cái)啵海椋蛛A置零截?cái)嘁馕??著全部｛ｐｉｎ＞Ａ〇⑴＝０｝。②??￥所謂結(jié)構(gòu)，通常包含三個(gè)要素：其一，由個(gè)體組成的整體［級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程（５．４４）］；其二，組成整體的個(gè)體??［（５．４３）中定義的動(dòng)力學(xué)變量］；其三，個(gè)體組成整體的規(guī)律，這還有待下一章中進(jìn)一步的發(fā)掘。??？存在更為高效率的截?cái)喾绞�，［５７］和提高�?jì)算效率的過(guò)濾算法。ｐ９］??４１??

??Ｍｂ／Ｍｓ－ｏ?Ａ?ｔｎｌ???ｘｏ．ｌ?ＣＯＤＤＥ????Ｉ?—Ｉ?？＂ｈ－??Ｉ?Ｉ?—?Ｉ?．??Ｍｂ’＂ｓ＝１’２?／＼??百???????＾?ｉ?－－?ｉ?￣?１?１?ｉ?－■丨?＿??Ｍｂ’＂ｓ?＝?１?八八???１?１?１?１?１?；??Ｍｂ?／?Ｍｓ＝?５?ｆ＼????Ｊ?ｘ?０．００５???－４?－２?０?２?４?６??ｔｏ?－?ｅ?（ｉｎ?ｕｎｉｔｓ?ｏｆ?Ｖ）??圖６．２對(duì)比不同方法和不同細(xì)／／ｘｓ情形下的線性吸收譜。體系參數(shù)為ｅｉ?＝?ｅ２?＝?Ｖ／?＝?１／０。??Ｄｍｄｅ參數(shù)為Ａ?＝?０．５Ｖ和７?＝?〇．３Ｖ。如前所述，時(shí)間非定域性主方程（ＴＮＬ）是級(jí)??聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程（ＨＥＯＭ）的特例，這里的精確結(jié)采（Ｅｘａｃｔ）就是級(jí)聯(lián)運(yùn)動(dòng)方程收斂時(shí)的??計(jì)算結(jié)果。關(guān)聯(lián)驅(qū)動(dòng)散主方程（ＣＯＤＤＥ）計(jì)算關(guān)聯(lián)函數(shù)的方法參見(jiàn)附錄６．８．２。??其中Ａｔ?＝?Ａ?＋化。它可以通過(guò)計(jì)算關(guān)聯(lián)函數(shù)的方法來(lái)計(jì)算。［７Ｕ７２］??可以發(fā)現(xiàn)，而在環(huán)境偶極較小時(shí)，主方程方法都會(huì)算出虛假的吸收譜峰。隨??著環(huán)境偶極的增加，關(guān)聯(lián)驅(qū)動(dòng)－耗散主方程的表現(xiàn)要略好于時(shí)間非定域性主方程。??６．７小結(jié)??本章介紹了反映環(huán)境集體耗散效應(yīng)的準(zhǔn)粒子——耗散子的概念，以及與此準(zhǔn)??粒子概念相關(guān)的耗散子代數(shù)和耗散子動(dòng)力學(xué)空間的量子力學(xué)。關(guān)于耗散子代數(shù)，??本章從環(huán)境耗散算符的耗散子分解出發(fā)，進(jìn)而引入了耗散子密度算符作為耗散子??代數(shù)的表示。本章還進(jìn)一步介紹了關(guān)于耗散子坐標(biāo)和耗散子動(dòng)量的代數(shù)，以及耗??散子的湮滅和產(chǎn)生算符和耗散波粒二象性。接下來(lái)，本章介紹了

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]基于級(jí)聯(lián)方程的量子耗散半經(jīng)典方法（英文）[J]. 徐瑞雪,陶雪成,王堯,劉陽(yáng),張厚道,嚴(yán)以京.  Chinese Journal of Chemical Physics. 2018(04)
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本文編號(hào)：3238065