高功率激光器頻率變換技術(shù)研究
發(fā)布時間:2020-12-30 07:02
高功率、高效率一直是激光器的發(fā)展方向之一,而在利用非線性晶體進(jìn)行激光諧波轉(zhuǎn)化過程中,非線性晶體的溫度梯度引起的相位失配是影響轉(zhuǎn)化效率的關(guān)鍵因素。本文主要對多種激光束通過非線性晶體引起的溫度場及其對諧波轉(zhuǎn)化效率的影響開展模擬研究工作,在理論指導(dǎo)下進(jìn)行了初步激光倍頻實驗。對高功率激光器的頻率變換設(shè)計具有一定指導(dǎo)意義。本文從高斯型激光束特性和高功率激光器光束特性和頻率變換原理和相關(guān)技術(shù)(倍頻、和頻、差頻和光參量放大)出發(fā),分析了激光頻率變換過程中晶體溫度梯度的相位匹配的影響。以多種激光束(圓形、橢圓高斯與超高斯,方形、長方形超高斯)模型,通過有限元分析法對比了不同半徑下不同激光束通過LBO晶體變頻時的溫度場分布,計算了溫度梯度引起的相位失配對諧波轉(zhuǎn)化總效率的影響。結(jié)果顯示,長方形超高斯光束通過晶體時,晶體溫度分布較均勻,晶體溫度梯度最小;長方形超高斯光束在進(jìn)行非線性頻率變換時溫度影響最小,橢圓光束通過晶體時引起的晶體中心溫升雖然較小,但光密度集中比圓形光束弱,與圓形光束相比變頻效率低。當(dāng)激光中心光強(qiáng)確定時,高功率激光(對應(yīng)大直徑光束)非線性頻率變換時,因在晶體內(nèi)產(chǎn)生大的溫差和溫度梯度,諧波轉(zhuǎn)...
【文章來源】:湖北工業(yè)大學(xué)湖北省
【文章頁數(shù)】:67 頁
【學(xué)位級別】:碩士
【部分圖文】:
高斯光束截面
9高斯光束是慢振幅近似下亥姆霍茲方程的特殊解,因此我們可以用高斯函數(shù)來表示基模激光束的分布特性。其中,用高斯函數(shù)描述的光束振幅分布特性的公式如下[41]:zrexpzEE2200(2-1)在z區(qū)域,其幅度根據(jù)高斯函數(shù)定律變化,如圖2.1所示。與光軸的距離r=ω(z)定義為光斑半徑,在該光斑半徑處,振幅下降到光束部分內(nèi)的最大值的1/e。圖2.1高斯光束截面ω(z)可表示為[42]:1202202zzz(2-2)由圖2.2中高斯光束傳播規(guī)律可知,當(dāng)傳輸距離z=0時,光束半徑達(dá)到最小值,此處便被稱為高斯光束的束腰位置,整體的光束傳播軌跡為一條雙曲線,且關(guān)于軸線對稱。另一方面,由于高斯光束橫截面是關(guān)于原點對稱的,因此我們將橫截面在1/e處形成的一個圓稱為光斑的半徑。沿著該點前進(jìn),各處半徑的包絡(luò)是帶有漸近線的雙曲面(圖2.2)。高斯光束的傳輸特性是它沿傳播方向在特定距離內(nèi)沿角度擴(kuò)散,即光束的遠(yuǎn)場發(fā)散角,即一對漸近線的角度成正比與波長成反比,且與腰斑半徑成反比[43]。圖2.2高斯光束傳播規(guī)律
11其光束光強(qiáng)分布圖如下。圖2.3高斯光束光強(qiáng)分布圖對于高斯光束,其光強(qiáng)分布特性主要由以上幾點:(1)當(dāng)光束沿著z軸傳播,則與光束傳輸方向相互呈90度的x與y面上的各處光強(qiáng)是相同的;(2)在坐標(biāo)軸z方向即光束傳輸方向,如果忽略空氣損耗,則激光束強(qiáng)度也是相同的;(3)當(dāng)光束沿著z軸傳播,則與光束傳輸方向相互呈90度的xy截面上的各處相位是相同的;由激光產(chǎn)生的原理可知:腔鏡邊緣出現(xiàn)衍射損耗的主要原因是激光束進(jìn)入諧振腔為達(dá)到輸出閾值來回振蕩引起的。所以在激光束傳輸方向的橫截面上,激光束光強(qiáng)中心最強(qiáng),越靠近邊緣光強(qiáng)度越低,也由此我們將在穩(wěn)定腔傳輸?shù)母咚辜す馐Q為不均勻傳輸?shù)钠矫娌ā?.1.2高功率激光器光束特性穩(wěn)定腔和非穩(wěn)定腔是激光器腔體的兩大類別。對于穩(wěn)定腔而言,我們運用共焦腔模分析理論來對穩(wěn)定腔進(jìn)行研究分析,經(jīng)過多年研究發(fā)現(xiàn),一般情況下我們采用高斯函數(shù)來對穩(wěn)定腔在空間域上的傳輸形式進(jìn)行描述[48]。對于非穩(wěn)腔,腔體的損耗特別大,因為當(dāng)光束在諧振腔內(nèi)來回振蕩達(dá)到閾值的過程中,一定會有一部分能量從側(cè)向逸出,所以我們也可以稱其為高損耗腔體。隨著對激光器輸出功率要求的提高,特別是高功率脈沖激光器,要求獲得盡可能大的模體積和好的橫模選擇能力穩(wěn)定腔很難滿足這些要求,非穩(wěn)腔在優(yōu)化的條件下可以實現(xiàn),因此非穩(wěn)腔設(shè)計是高功率激光器發(fā)展的一種重要形式[49-51]。通常情況下,當(dāng)非穩(wěn)腔的激光器功率很高時,如果激光器有大菲涅耳數(shù),諧
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]離軸高階貝塞爾-高斯渦旋光束的傳輸分析[J]. 劉慎哲,宋鎮(zhèn)江,黃秀軍,石德樂,姜明順,隋青美,馮德軍. 大氣與環(huán)境光學(xué)學(xué)報. 2019(06)
[2]高效率三倍頻產(chǎn)生355nm皮秒激光的實驗研究[J]. 程夢堯,王兆華,何會軍,王羨之,朱江峰,魏志義. 物理學(xué)報. 2019(12)
[3]光束積分激光空間整形技術(shù)[J]. 孟晶晶,余錦,貊澤強(qiáng),王金舵,代守軍,王曉東. 激光與光電子學(xué)進(jìn)展. 2019(13)
[4]不同結(jié)構(gòu)非穩(wěn)腔光束特性研究[J]. 王煒,萬文,唐霞輝. 應(yīng)用激光. 2018(06)
[5]模態(tài)波束雙可重構(gòu)OAM發(fā)生器的研究[J]. 周瀟瀟,劉永杰,李龍. 電波科學(xué)學(xué)報. 2018(03)
[6]熱近非穩(wěn)腔高重頻雙波長復(fù)合輸出激光器研究[J]. 葉慶,王磊,卞進(jìn)田. 激光與紅外. 2018(05)
[7]高效率外腔倍頻產(chǎn)生大功率507.4nm連續(xù)激光[J]. 趙儒臣,付小虎,孫劍芳,徐震,王育竹. 中國激光. 2017(07)
[8]CsB3O5晶體高效三倍頻產(chǎn)生28.3W 355nm激光[J]. 謝仕永,魯遠(yuǎn)甫,張小富,樂小云,楊程亮,王保山,許祖彥. 物理學(xué)報. 2016(18)
[9]銫原子汽室中吸收線附近的雙色光放大實驗研究[J]. 王丹,武晉澤,劉晉宏,張俊香. 山西大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版). 2016(02)
[10]非穩(wěn)腔Nd:YAG薄片激光器腔內(nèi)離焦的影響和補(bǔ)償[J]. 尚建力,于益,安向超,吳晶,唐淳. 中國激光. 2015(01)
博士論文
[1]非穩(wěn)腔式高能固體激光器中的耦合動力學(xué)研究[D]. 蘇華.中國工程物理研究院 2015
[2]大功率半導(dǎo)體激光器光束特性及其在泵浦固體激光器中的應(yīng)用研究[D]. 商繼敏.西安電子科技大學(xué) 2011
[3]雙半高斯空心光束的形成、傳輸及控制技術(shù)研究[D]. 董淵.長春理工大學(xué) 2010
碩士論文
[1]固體激光頻率轉(zhuǎn)換技術(shù)研究[D]. 李大振.山東大學(xué) 2019
[2]離軸正支共焦非穩(wěn)腔光束質(zhì)量的研究[D]. 羅才智.湖北工業(yè)大學(xué) 2018
[3]短程手持式激光測距儀的研究與設(shè)計[D]. 潘佳.華中師范大學(xué) 2014
[4]光學(xué)非穩(wěn)腔輸出環(huán)形光束中央暗斑重構(gòu)方法研究[D]. 劉著新.華中科技大學(xué) 2013
[5]LD端泵2W綠光全固體激光器的研制[D]. 汪楠.長春理工大學(xué) 2011
[6]高峰值功率高脈沖能量Nd:YAG激光器研究[D]. 鄢歆.北京工業(yè)大學(xué) 2008
[7]非穩(wěn)腔固體激光器理論設(shè)計與實驗研究[D]. 鄒璐.長春理工大學(xué) 2008
[8]激光非穩(wěn)腔光束質(zhì)量參數(shù)的實驗測量及其理論分析[D]. 范嗣強(qiáng).重慶師范大學(xué) 2006
本文編號:2947214
【文章來源】:湖北工業(yè)大學(xué)湖北省
【文章頁數(shù)】:67 頁
【學(xué)位級別】:碩士
【部分圖文】:
高斯光束截面
9高斯光束是慢振幅近似下亥姆霍茲方程的特殊解,因此我們可以用高斯函數(shù)來表示基模激光束的分布特性。其中,用高斯函數(shù)描述的光束振幅分布特性的公式如下[41]:zrexpzEE2200(2-1)在z區(qū)域,其幅度根據(jù)高斯函數(shù)定律變化,如圖2.1所示。與光軸的距離r=ω(z)定義為光斑半徑,在該光斑半徑處,振幅下降到光束部分內(nèi)的最大值的1/e。圖2.1高斯光束截面ω(z)可表示為[42]:1202202zzz(2-2)由圖2.2中高斯光束傳播規(guī)律可知,當(dāng)傳輸距離z=0時,光束半徑達(dá)到最小值,此處便被稱為高斯光束的束腰位置,整體的光束傳播軌跡為一條雙曲線,且關(guān)于軸線對稱。另一方面,由于高斯光束橫截面是關(guān)于原點對稱的,因此我們將橫截面在1/e處形成的一個圓稱為光斑的半徑。沿著該點前進(jìn),各處半徑的包絡(luò)是帶有漸近線的雙曲面(圖2.2)。高斯光束的傳輸特性是它沿傳播方向在特定距離內(nèi)沿角度擴(kuò)散,即光束的遠(yuǎn)場發(fā)散角,即一對漸近線的角度成正比與波長成反比,且與腰斑半徑成反比[43]。圖2.2高斯光束傳播規(guī)律
11其光束光強(qiáng)分布圖如下。圖2.3高斯光束光強(qiáng)分布圖對于高斯光束,其光強(qiáng)分布特性主要由以上幾點:(1)當(dāng)光束沿著z軸傳播,則與光束傳輸方向相互呈90度的x與y面上的各處光強(qiáng)是相同的;(2)在坐標(biāo)軸z方向即光束傳輸方向,如果忽略空氣損耗,則激光束強(qiáng)度也是相同的;(3)當(dāng)光束沿著z軸傳播,則與光束傳輸方向相互呈90度的xy截面上的各處相位是相同的;由激光產(chǎn)生的原理可知:腔鏡邊緣出現(xiàn)衍射損耗的主要原因是激光束進(jìn)入諧振腔為達(dá)到輸出閾值來回振蕩引起的。所以在激光束傳輸方向的橫截面上,激光束光強(qiáng)中心最強(qiáng),越靠近邊緣光強(qiáng)度越低,也由此我們將在穩(wěn)定腔傳輸?shù)母咚辜す馐Q為不均勻傳輸?shù)钠矫娌ā?.1.2高功率激光器光束特性穩(wěn)定腔和非穩(wěn)定腔是激光器腔體的兩大類別。對于穩(wěn)定腔而言,我們運用共焦腔模分析理論來對穩(wěn)定腔進(jìn)行研究分析,經(jīng)過多年研究發(fā)現(xiàn),一般情況下我們采用高斯函數(shù)來對穩(wěn)定腔在空間域上的傳輸形式進(jìn)行描述[48]。對于非穩(wěn)腔,腔體的損耗特別大,因為當(dāng)光束在諧振腔內(nèi)來回振蕩達(dá)到閾值的過程中,一定會有一部分能量從側(cè)向逸出,所以我們也可以稱其為高損耗腔體。隨著對激光器輸出功率要求的提高,特別是高功率脈沖激光器,要求獲得盡可能大的模體積和好的橫模選擇能力穩(wěn)定腔很難滿足這些要求,非穩(wěn)腔在優(yōu)化的條件下可以實現(xiàn),因此非穩(wěn)腔設(shè)計是高功率激光器發(fā)展的一種重要形式[49-51]。通常情況下,當(dāng)非穩(wěn)腔的激光器功率很高時,如果激光器有大菲涅耳數(shù),諧
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]離軸高階貝塞爾-高斯渦旋光束的傳輸分析[J]. 劉慎哲,宋鎮(zhèn)江,黃秀軍,石德樂,姜明順,隋青美,馮德軍. 大氣與環(huán)境光學(xué)學(xué)報. 2019(06)
[2]高效率三倍頻產(chǎn)生355nm皮秒激光的實驗研究[J]. 程夢堯,王兆華,何會軍,王羨之,朱江峰,魏志義. 物理學(xué)報. 2019(12)
[3]光束積分激光空間整形技術(shù)[J]. 孟晶晶,余錦,貊澤強(qiáng),王金舵,代守軍,王曉東. 激光與光電子學(xué)進(jìn)展. 2019(13)
[4]不同結(jié)構(gòu)非穩(wěn)腔光束特性研究[J]. 王煒,萬文,唐霞輝. 應(yīng)用激光. 2018(06)
[5]模態(tài)波束雙可重構(gòu)OAM發(fā)生器的研究[J]. 周瀟瀟,劉永杰,李龍. 電波科學(xué)學(xué)報. 2018(03)
[6]熱近非穩(wěn)腔高重頻雙波長復(fù)合輸出激光器研究[J]. 葉慶,王磊,卞進(jìn)田. 激光與紅外. 2018(05)
[7]高效率外腔倍頻產(chǎn)生大功率507.4nm連續(xù)激光[J]. 趙儒臣,付小虎,孫劍芳,徐震,王育竹. 中國激光. 2017(07)
[8]CsB3O5晶體高效三倍頻產(chǎn)生28.3W 355nm激光[J]. 謝仕永,魯遠(yuǎn)甫,張小富,樂小云,楊程亮,王保山,許祖彥. 物理學(xué)報. 2016(18)
[9]銫原子汽室中吸收線附近的雙色光放大實驗研究[J]. 王丹,武晉澤,劉晉宏,張俊香. 山西大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版). 2016(02)
[10]非穩(wěn)腔Nd:YAG薄片激光器腔內(nèi)離焦的影響和補(bǔ)償[J]. 尚建力,于益,安向超,吳晶,唐淳. 中國激光. 2015(01)
博士論文
[1]非穩(wěn)腔式高能固體激光器中的耦合動力學(xué)研究[D]. 蘇華.中國工程物理研究院 2015
[2]大功率半導(dǎo)體激光器光束特性及其在泵浦固體激光器中的應(yīng)用研究[D]. 商繼敏.西安電子科技大學(xué) 2011
[3]雙半高斯空心光束的形成、傳輸及控制技術(shù)研究[D]. 董淵.長春理工大學(xué) 2010
碩士論文
[1]固體激光頻率轉(zhuǎn)換技術(shù)研究[D]. 李大振.山東大學(xué) 2019
[2]離軸正支共焦非穩(wěn)腔光束質(zhì)量的研究[D]. 羅才智.湖北工業(yè)大學(xué) 2018
[3]短程手持式激光測距儀的研究與設(shè)計[D]. 潘佳.華中師范大學(xué) 2014
[4]光學(xué)非穩(wěn)腔輸出環(huán)形光束中央暗斑重構(gòu)方法研究[D]. 劉著新.華中科技大學(xué) 2013
[5]LD端泵2W綠光全固體激光器的研制[D]. 汪楠.長春理工大學(xué) 2011
[6]高峰值功率高脈沖能量Nd:YAG激光器研究[D]. 鄢歆.北京工業(yè)大學(xué) 2008
[7]非穩(wěn)腔固體激光器理論設(shè)計與實驗研究[D]. 鄒璐.長春理工大學(xué) 2008
[8]激光非穩(wěn)腔光束質(zhì)量參數(shù)的實驗測量及其理論分析[D]. 范嗣強(qiáng).重慶師范大學(xué) 2006
本文編號:2947214
本文鏈接:http://www.sikaile.net/shoufeilunwen/benkebiyelunwen/2947214.html
最近更新
教材專著