摘要：在直線感應(yīng)加速器（LIA）中,螺線管線圈是構(gòu)建其束流傳輸線的基石。為了設(shè)計(jì)和建造一條高品質(zhì)的束線,超低磁軸傾斜的螺線管線圈就成為相關(guān)研究人員追求的目標(biāo),同時線圈性能的極大提升又對磁軸測量技術(shù)提出了更高的要求。脈沖緊線法以其結(jié)構(gòu)簡單、操作方便、靈敏度高成為一種得到普遍推廣應(yīng)用的線圈磁軸測量技術(shù)。傳統(tǒng)的脈沖緊線磁軸測量方法采用一根繃緊的絲線分時測量本底信號和含被測線圈磁軸信息的總信號,然后通過二者的差分得到磁軸傾斜的凈信號。這種分時的測量帶來的不利后果是諸多環(huán)境因素,如氣流、噪音、震動、地磁場擾動等都會對繃緊絲線的振動產(chǎn)生影響,使分時測量獲得的本底信號往往不一致,從而導(dǎo)致較大的測量不確定度。本課題針對脈沖單線法的這一固有問題,創(chuàng)造性的引入了第二根本底測量線,實(shí)現(xiàn)本底信號和磁軸信號的同步測量,進(jìn)一步降低了磁軸測量的不確定度。論文針對脈沖緊線磁軸測量技術(shù)的特點(diǎn),建立了繃緊絲線的振動模型,通過仿真分析,得到了絲線振動理論波形,并用于指導(dǎo)信號處理電路的設(shè)計(jì),實(shí)現(xiàn)了信號的無失真放大；論文同時對雙線間的相互作用、被測線圈外圍磁場、絲線下垂等影響因素進(jìn)行了系統(tǒng)的分析,得到測量信號與絲線上磁場分布的... 

【文章來源】：中國工程物理研究院北京市

【文章頁數(shù)】：55 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．２磯軸偏差兩種形式??

但若是考慮到磁軸的偏差會使磁軸與幾何軸不重合，即線圈幾何軸處的磁場方向??與幾何軸有不為０的夾角，Ｗ第７’個傳輸組元來考慮（整個加速段有《個送樣的加速??組元）如圖１．３所示：??Ｘ??戶葉齋高?、??Ｖ??圖１．３?Ｗ線圈幾何軸為Ｚ軸建立的坐標(biāo)系??則依據(jù)方程組（１－３），可Ｗ修改為??（ｘ．＂＋ｋ．（ｙ?＇－Ｓ０．）?＝?〇??ｉ?＾?！?，?Ｗ?（１－４）??ｋ＇＂－Ａ；（ｖ＿?微。＇）二?０??為了方便起見，先解方程組（１－３）得到；??啦）二；Ｃ。沖ｓｉｎｆｅ?＋乃’（Ｃ：糾）?（１－５）??其中Ｘ。、ｙ。、Ｘ。＇、ｙ。＇代表粒子入射時的初始位置及方向。??考慮到磁軸的偏差，根據(jù)方程組（１－４），設(shè)每個組元長度為／／，每個加速紀(jì)元出??口處的束流位置為：??Ｘ—?５６?．?ｖ．＿，?－５６，??＝?Ｈ—?—?ｓｉｎｋｊｌｊ?Ｈ■——?＾（ｃｏｓＡ乂．?一〇??ｋｊ?ｋｊ??ｙ?－＼—Ｓ０?ｘ．＿，?－?ＳＯ．??ｙ＾）?＝?ｙｊ－ｘ?￣－＾ｓｉｎｋｊｌｊ?－－Ｌ＿ｉＬ（ｃ〇ｓ、．／＾．?—?１）??化／?ｋｊ??從上式可切看出束也初始位置的偏移不會引起束必位置的徑??３??

有Ｉｍｒａｄ，與國際水平相比還是有一定的差距。??１．４脈沖緊線法磁軸測量技術(shù)??脈沖緊線法測量系統(tǒng)如圖１．４所示，其基本原理如下；通過激光跟蹤儀將直徑??�；保恚淼拿翥~合金絲置于線圈幾何軸上，金屬絲一端固定，另一端經(jīng)滑輪懸法巧碼??�。尢峁⿵埩�，金屬絲上通脈沖電流。金屬絲的固定支架、線圈和探測器的支撐平臺均??采用氣墊減震的Ｈ維高精度調(diào)節(jié)平臺Ｐ０：！。??５??


本文編號：3473798