為研究極強(qiáng)中子場(chǎng)條件下,裂變產(chǎn)物因發(fā)生（n,2n）反應(yīng)導(dǎo)致的裂變產(chǎn)額變化,本文建立了一個(gè)簡(jiǎn)化的強(qiáng)中子場(chǎng)模型,計(jì)算了（n,2n）反應(yīng)引起147和99質(zhì)量鏈產(chǎn)額的變化。結(jié)果表明,極強(qiáng)中子場(chǎng)條件下,（n,2n）反應(yīng)引起147和99質(zhì)量鏈裂變產(chǎn)額的變化率分別為-1%和0.4%。 

【文章來源】：現(xiàn)代應(yīng)用物理. 2020,11(01)

【文章頁(yè)數(shù)】：6 頁(yè)

【部分圖文】：

聚變點(diǎn)火后3 ns內(nèi),235U裂變芯中

假定燃耗為30%時(shí),裂變材料的燃燒用時(shí)為40 ns;燃耗為50%時(shí),聚變材料的燃燒用時(shí)為20 ns,則整個(gè)核爆炸過程用時(shí)為60 ns。將燃燒過程分為以3 ns為間隔的小段,在每個(gè)小時(shí)間段中利用MCNP模擬中子能譜和中子注量,從而給出每3 ns時(shí)間段中的中子數(shù)密度,再結(jié)合裂變產(chǎn)物的獨(dú)立產(chǎn)額、(n,2n)反應(yīng)截面、中子速度、相互作用時(shí)間(3 ns)等,利用式(2)即可得到特定裂變產(chǎn)物核的變化率。圖1為模擬計(jì)算的235U裂變芯被壓縮到最大超臨界時(shí)的中子數(shù)密度Nn隨中子能量En的分布。由圖1可以看出,最大超臨界時(shí),裂變芯中的中子譜屬于慢化的裂變譜。此時(shí),聚變材料還未點(diǎn)燃,所以沒有聚變中子。

235U裂變芯為臨界(壓縮度為2.2 )時(shí)


本文編號(hào)：3245415