隨著勘探程度的加深,目標(biāo)地質(zhì)體變得越來越復(fù)雜,這就需要精度更高的反演成像方法。而成像效果的好壞除了和所選取的成像方法有關(guān)外,也對(duì)速度信息要求非常準(zhǔn)確。波形反演方法既包含了地震數(shù)據(jù)中的運(yùn)動(dòng)學(xué)信息,也考慮了動(dòng)力學(xué)信息,能夠更加全面的反映地下構(gòu)造和巖石物性。但是波形反演方法具有強(qiáng)烈的非線性,對(duì)初始速度要求高,當(dāng)?shù)卣饠?shù)據(jù)缺乏低頻時(shí),容易陷入局部極值,得到錯(cuò)誤的速度反演結(jié)果。同時(shí)巨大的計(jì)算量也制約了波形反演推廣應(yīng)用。針對(duì)常規(guī)波形反演方法對(duì)初始速度模型要求高的缺點(diǎn),本文引入包絡(luò)算子作為解調(diào)算子對(duì)地震記錄進(jìn)行解調(diào),包絡(luò)算子能夠從記錄到的波場(chǎng)數(shù)據(jù)中提取包絡(luò)數(shù)據(jù),然后可以定義基于地震包絡(luò)的目標(biāo)泛函,通過迭代反演,得到較為可靠的初始速度模型,作為常規(guī)波形反演方法的輸入。相對(duì)于線性化的多尺度波形反演而言,該方法實(shí)際上是一種非線性的雙尺度反演（包絡(luò)反演+常規(guī)波形反演）,它不但對(duì)初始速度模型要求低,減弱了“周波跳躍”現(xiàn)象,而且所需的迭代次數(shù)較少,沒有顯著增加計(jì)算量。長(zhǎng)期以來,波形反演方法受制于計(jì)算量大,這限制了其推廣應(yīng)用,而計(jì)算機(jī)技術(shù)的發(fā)展大大提高了運(yùn)算效率。為了解決波形反演方法計(jì)算效率低下的缺點(diǎn),本文引入了G... 

【文章來源】：中國(guó)石油大學(xué)(華東)山東省 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：80 頁

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

交錯(cuò)網(wǎng)格示意圖

18圖 2-2 常規(guī)波形反演流程圖Fig2-2 Flow chart of conventional waveform inversion數(shù)值算例體模型證波形反演方法的正確性，利用簡(jiǎn)單的異常體模型對(duì)其進(jìn)行測(cè)試 2-3 所示。它的網(wǎng)格大小為 nx=600，nz=200，網(wǎng)格間距 dx 和 d的大小為 2500m/s，異常體的速度大小為 3000m/s；一共激發(fā) 20 1.2km 處，炮間距為 60m，每一炮 400 道接收，道間距為 6m；，采樣率為 0.5 毫秒；子波為 10Hz 的雷克子波。采用共軛狀態(tài) 100 次。采用的初始模型為 2500m/s 的均勻速度場(chǎng)，也就是真實(shí)

圖 2-3 異常體速度模型Fig2-3 Model of velocity anomaly通過聲波有限差分正演模擬可以分別得到觀測(cè)炮記錄和模擬炮記錄，然后將炮記錄作差反傳與正傳波場(chǎng)互相關(guān)得到梯度，再求取共軛梯度，利用步長(zhǎng)即可迭代反演。在這里迭代 100 次，得到最終的反演結(jié)果，如圖 2-4。圖 2-5 顯示了第 11 炮初始模型炮記錄與真實(shí)模型的炮記錄殘差，以及反演結(jié)果與真實(shí)模型的炮記錄殘差�？梢钥吹浇�(jīng)過 100次迭代后，炮記錄殘差變得很小，反演得到收斂。圖 2-6 為中間位置處的速度對(duì)比曲線，可以看到，經(jīng)過反演迭代后，反演結(jié)果與真實(shí)的速度基本吻合。通過異常體速度模型測(cè)試，證明了波形反演方法的正確性。

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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博士論文
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碩士論文
[1]彈性波疊前逆時(shí)偏移與GPU加速[D]. 馬慶珍.中國(guó)石油大學(xué)（華東） 2012
[2]交錯(cuò)網(wǎng)格高階差分?jǐn)?shù)值模擬及疊前逆時(shí)偏移[D]. 周學(xué)明.長(zhǎng)安大學(xué) 2010
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本文編號(hào)：3033902