在地震數(shù)據(jù)處理中,確定合適的速度模型對(duì)地震成像是非常重要,對(duì)于常規(guī)處理方法,只有在速度模型合適的情況下,才可以實(shí)現(xiàn)圖像聚焦成像。但是隨著地震勘探轉(zhuǎn)向復(fù)雜地表?xiàng)l件和復(fù)雜地質(zhì)條件的區(qū)域,建立正確合適的速度模型變得越來越困難,因此采用常規(guī)處理手段也難以得到理想的時(shí)間域疊加和偏移結(jié)果。為了避免錯(cuò)誤速度模型對(duì)最終成像結(jié)果的影響,論文通過虛震源的概念以及射線與波前的關(guān)系,引入一種輔助的均勻介質(zhì),然后采用與共反射面疊加方法類似的原理,從幾何地震學(xué)的角度,根據(jù)繞射點(diǎn)的基本時(shí)距關(guān)系,推導(dǎo)出一個(gè)不依賴于速度模型的繞射疊加算子——時(shí)移繞射疊加算子,然后利用該算子沿著繞射旅行時(shí)對(duì)振幅進(jìn)行疊加,并將結(jié)果映射到中心射線出射點(diǎn)的正下方來實(shí)現(xiàn)疊加成像,或者將結(jié)果映射到繞射雙曲線的頂點(diǎn)處來實(shí)現(xiàn)偏移。論文中的時(shí)移繞射疊加算子包含有兩個(gè)波場(chǎng)參數(shù),即零偏移距射線的出射角?和法向入射點(diǎn)波波前曲率半徑R_(NIP)。在對(duì)這兩個(gè)參數(shù)進(jìn)行優(yōu)化時(shí),我們采用的是鮑威爾共軛方向法。該方法結(jié)合了共軛方法所具有的加速收斂速度和避免存儲(chǔ)和計(jì)算Hession矩陣的優(yōu)點(diǎn),也具有鮑威爾方法的不需要計(jì)算梯度和避免收斂到局部極值的優(yōu)點(diǎn)。經(jīng)過將本方法應(yīng)用到模型數(shù)據(jù)以及實(shí)際野外數(shù)據(jù)中,獲得了最終的成像結(jié)果。測(cè)試結(jié)果表明無論復(fù)雜模型還是實(shí)際數(shù)據(jù),該方法均獲得了較好的效果。
【學(xué)位單位】：中國石油大學(xué)(華東)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位年份】：2016
【中圖分類】：P631.4
【部分圖文】：

圖 2-1 地震勘探示意圖Fig2-1 Seismic exploration schematic在地震勘探中，與爆炸震源相比，可控震源通常放置在地球表面，圖2-1展示出了用可控震源進(jìn)行地震勘探時(shí)的觀測(cè)系統(tǒng)的排列。雖然布置足夠多數(shù)量的檢波器（由G表示），能夠得到對(duì)地下的地質(zhì)構(gòu)造進(jìn)行很好的照明，但是也產(chǎn)生了大量的數(shù)據(jù)冗余。通常情況下，與特定的炮檢對(duì)一一對(duì)應(yīng)的地震道，它們的特點(diǎn)通常由震源位置（sx ），檢波點(diǎn)位置（gx ），或者下面的參數(shù)進(jìn)行表征的。2sgmxxx ，2sgxxh （2-1）其中，mx 表示中點(diǎn)的橫向位置，h表示震源和檢波點(diǎn)之間的半偏移距。當(dāng)震源和接收器的位置與實(shí)際采集系統(tǒng)的幾何關(guān)系接近時(shí)

中國石油大學(xué)（華東）碩士學(xué)位論文射或散射（波場(chǎng)的繞射部分）來實(shí)現(xiàn)地下界面的成像。雖然這些地震位和走時(shí)的信息，但是本文的概念和假設(shè)都是基于高頻近似理論，也學(xué)的理論，地震能量是忽略相位和振幅信息，通過射線或波前來考慮因此，在下面的討論中，我們將只考慮走時(shí)信息。震同相軸的識(shí)別周知，人工地震勘探時(shí)經(jīng)常需要布置大量的震源和檢波器，因此，地被多次覆蓋的。而覆蓋密集度不同，所記錄的地震信號(hào)的特性，比如位等，它們的變化也是不一樣的。

第二章 模擬零偏移距剖面理論基礎(chǔ)射線的旅行時(shí)是已知的，則其附近區(qū)域的相應(yīng)差 t就可以了。同相軸的旅行時(shí)在道與道之間大部分情況下是平續(xù)函數(shù) t x來進(jìn)行描述，其中 x是在參考道附橫向偏離量。任何參考射線的附近的旅行時(shí)差都同點(diǎn)是，為了描述相鄰射線的旅行時(shí)，只需要知差信息就可以了。S
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