【摘要】：基于矩量法研究半波振子天線的電流分布.在矩量法計(jì)算天線電流過(guò)程中,基函數(shù)選用脈沖函數(shù),權(quán)函數(shù)選用局域高斯函數(shù),得到半波振子天線輻射的E面方向圖.結(jié)果顯示,該方向圖與CST數(shù)據(jù)后處理法和天線電流駐波理論的結(jié)果完全重合,并且矩量法比CST數(shù)據(jù)后處理法具有明顯的節(jié)約時(shí)間的優(yōu)點(diǎn).
【圖文】：

四川大學(xué)學(xué)報(bào)（自然科學(xué)版）第５４卷求解該對(duì)稱(chēng)半波振子天線的電流分布．然后再用ＣＳＴ后處理法［９］和極細(xì)天線的駐波理論法對(duì)比分析該天線的電流分布，以確定上述矩量法有效性．２矩量法模擬半波振子天線半波振子天線如圖１所示［５］．振子天線的輻射波長(zhǎng)λ為２０ｃｍ，天線長(zhǎng)度Ｌ為０．４７λ，圖１δ間隙源激勵(lì)的半波振子細(xì)線天線示意圖Ｆｉｇ．１Ｓｃｈｅｍａｔｉｃｄｉａｇｒａｍｏｎｈａｌｆ－ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈｄｉｐｏｌｅｔｈｉｎａｎｔｅｎｎａｅｘｃｉｔｅｄｂｙｄｅｌｔａｇａｐｓｏｕｒｃｅ天線半徑ａ為λ／１０００．振子天線的金屬為良導(dǎo)體，電流分布在導(dǎo)體表面．周?chē)臻g為真空，介電常數(shù)和磁導(dǎo)率分別用μ，ε表示．天線用電壓為１Ｖ的δ間隙源進(jìn)行中心饋電并產(chǎn)生入射場(chǎng)．天線分成Ｎ段（Ｎ為奇數(shù)），，每段的長(zhǎng)度Δ為０．４７λ／Ｎ．入射場(chǎng)可以用Ｐｏｃｋｌｉｎｇｔｏｎ方程表示為［５，１０］Ｅｉｚ（ｚ）＝－１ｊωε∫０．２３５λ－０．２３５λＩＭＯＭ（ｚ′）

本文編號(hào)：2556189