自20世紀(jì)60年代初期激光器問世以來,光學(xué)中的散斑現(xiàn)象就引起了人們的關(guān)注。人們發(fā)現(xiàn)當(dāng)激光照射在光滑的墻面或者紙張上時,會觀察到呈顆粒狀分布的散斑圖像。墻面和紙張在宏觀尺度上來說是光滑的,但是在微觀尺度下這些物體表面是完全粗糙的,反射面由無數(shù)個不同方向得微小反射基元組成。當(dāng)相干性較好的光束照射在這些粗糙的表面上時,相當(dāng)于對入射光場進(jìn)行了隨機(jī)的相位調(diào)制和方向調(diào)制,出射光由于相干疊加作用便會出現(xiàn)隨機(jī)散斑現(xiàn)象。根據(jù)中心極限定理可以推算出隨機(jī)散斑場振幅在統(tǒng)計上服從瑞利統(tǒng)計分布,強(qiáng)度則服從負(fù)指數(shù)分布。近年來非瑞利統(tǒng)計分布散斑場逐漸引起人們的關(guān)注,在動態(tài)散斑照明顯微成像,光學(xué)超分辨率成像,基于贗熱光源的高階關(guān)聯(lián)成像等領(lǐng)域,非瑞利統(tǒng)計分布散斑場均發(fā)揮了重要作用。另外,除了對于散斑場物理性質(zhì)的研究,人們還對于激光透過散射介質(zhì)這一過程進(jìn)行了深入研究,例如激光透過散射介質(zhì)聚焦,穿透散射介質(zhì)成像等。本文對以下兩個方面進(jìn)行了相關(guān)研究,第一個是利用數(shù)字微鏡陣列(digital micromirror device,DMD)實現(xiàn)非瑞利統(tǒng)計分布散斑場的調(diào)制,第二個是研究深度學(xué)習(xí)在穿透散射介質(zhì)成像中的應(yīng)用。本論文的第一...

【文章頁數(shù)】：84 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．２液晶空間光調(diào)制器實現(xiàn)非瑞利統(tǒng)計分布散斑場調(diào)制的實驗裝置示意圖

?山東大學(xué)碩士學(xué)位論文???透鏡??６３２，８瞻氦氖激光器隱：??既Ｌ??丨？、；．」?爾?零?｜ｉ＆＇???ｒ?偏振片??液晶空間光調(diào)制器?相機(jī)??圖１．２液晶空間光調(diào)制器實現(xiàn)非瑞利統(tǒng)計分布散斑場調(diào)制的實驗裝置示意圖。??我們知道液晶空間光調(diào)制器實現(xiàn)對光的相位調(diào)制的原理是基于液....

圖１．３?ＤＭＤ結(jié)構(gòu)示意圖

?山東大學(xué)碩士學(xué)位論文???ｗＯｆｆｗ?ｓｔａｔｅ?４?Ｉ／—?Ｉｎｐｕｔ?ｂｅａｍ?ｗ０ｎＭ?ｓｔａｔｅ?｜??：?Ｊ?／?（???，，，，，，?１??（ａ）?（ｂ）??圖１．３?ＤＭＤ結(jié)構(gòu)示意圖。（ａ）．?ＤＭＤ芯片實物圖，（ｂ）．單個像素的構(gòu)造示意圖＝??在盡管離軸全息和李....

圖２．１矢量疊加過程示意圖

?山東大學(xué)碩士學(xué)位論文???圖２．１矢量疊加過程示意圖。??為了便于后面關(guān)于振幅統(tǒng)計分布的公式推導(dǎo)，需要對和＜＾？做如下說明：??⑴對于不同的《和ｍ、〇？和ａｍ以及仏和之間相互獨立，即各個分矢量之間??振幅和相位均是相互獨立的。??（２）對于任意的ａｎ和奶ｊ之間相互獨立。也即是說....

圖２．２?（ａ）散斑強(qiáng)度自相關(guān)圖，（ｂ）峰值所在截面的自相關(guān)曲線??

?山東大學(xué)碩士學(xué)位論文???２．１．２散斑自相關(guān)特性分析??從２．１．１節(jié)的描述可知，散斑場是一種隨機(jī)場，散斑的形成過程是一種隨機(jī)過??程，因而需要用到統(tǒng)計學(xué)相關(guān)的方法對散斑場進(jìn)行研究。平均散斑顆粒大小也稱為??散斑平均尺寸大小，這一概念是從統(tǒng)計學(xué)角度對二維散斑圖像上兩點之間的隨....

本文編號：3962258