利用算符激發(fā)作用產(chǎn)生新的量子態(tài)的方法,將Legendre多項(xiàng)式算符作用在壓縮真空態(tài)上,構(gòu)建了Legendre多項(xiàng)式算符激發(fā)壓縮真空態(tài)。采用數(shù)值計(jì)算方法,討論了它的壓縮效應(yīng),反聚束效應(yīng),亞泊松分布等非經(jīng)典性質(zhì)。研究結(jié)果表明:Legendre多項(xiàng)式算符激發(fā)壓縮真空態(tài)呈現(xiàn)出壓縮效應(yīng),但它的壓縮效應(yīng)比壓縮真空態(tài)更弱;它還呈現(xiàn)出壓縮真空態(tài)沒有的反聚束效應(yīng)和亞泊松分布性質(zhì),但它的反聚束效應(yīng)隨壓縮參數(shù)增大而減弱;另一方面,隨Legendre多項(xiàng)式階數(shù)增大,它的壓縮效應(yīng),反聚束效應(yīng),亞泊松分布均減弱。 

【文章來源】：光電子·激光. 2020,31(07)北大核心CSCD

【文章頁數(shù)】：5 頁

【部分圖文】：

隨壓縮參數(shù)的演化

依據(jù)(15),(14)和(13)式,二階關(guān)聯(lián)函數(shù)G隨壓縮參數(shù)演化的數(shù)值計(jì)算結(jié)果如圖2所示。從圖2可見,在曲線開始階段G<0,LPOESVS呈現(xiàn)出反聚束效應(yīng)。另一方面,隨階數(shù)增大,曲線上移,反聚束效應(yīng)減弱。已知壓縮真空態(tài)呈現(xiàn)出聚束效應(yīng)。這意味著Legendre算符的激發(fā)作用能使壓縮真空態(tài)產(chǎn)生反聚束效應(yīng)。并且,隨壓縮參數(shù)增大反聚束效應(yīng)減弱,直至消失。這是因?yàn)長POESVS是不同光子增加激發(fā)壓縮真空態(tài)的疊加態(tài),其疊加形式是Legendre多項(xiàng)式,它產(chǎn)生反聚束效應(yīng)應(yīng)該是態(tài)疊加的結(jié)果。5 LPOESVS的統(tǒng)計(jì)性質(zhì)

依據(jù)(16),(15)和(13),Mandel Q參量隨壓縮參數(shù)的演化曲線展示于圖3所示。從圖3可見:(1)圖(3)(a)表示m=1的情況,曲線呈現(xiàn)出負(fù)值,表明1階LPOESVS展示亞泊松分布,并且λ大于一定值后,隨壓縮參數(shù)增大亞泊松分布性質(zhì)加強(qiáng);(2)圖(3)(b)和(c)有相似的演化規(guī)律,當(dāng)壓縮參數(shù)小于一定值時(shí),LPOESVS才展示出亞泊松分布。并且,隨壓縮參數(shù)逐漸增大,其亞泊松分布性質(zhì)逐漸減弱,直至消失。比較圖3(a),(b)和(c),可見,隨Legendre多項(xiàng)式階數(shù)m增大,Mandel Q參量呈現(xiàn)負(fù)值的區(qū)域和負(fù)值深度都減小。這表明:隨Legendre多項(xiàng)式階數(shù)m增大,它的亞泊松分布性質(zhì)減弱。概括地說,1階Legendre算符激發(fā)作用對(duì)增強(qiáng)壓縮真空態(tài)的亞泊松分布性質(zhì)有利。6 結(jié) 論


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