手征微擾理論是描述低能區(qū)域強(qiáng)子相互作用的重要理論,它是在手征對(duì)稱性的基礎(chǔ)上建立起來(lái)的。手征微擾理論是量子色動(dòng)力學(xué)的有效理論,它的自由度是輕贗標(biāo)介子而不再是夸克和膠子。本文的主要工作是基于手征微擾理論展開(kāi)的,包含兩部分工作,下面進(jìn)行簡(jiǎn)要說(shuō)明。在第一部分內(nèi)容中我們研究的是量子色動(dòng)力學(xué)質(zhì)量最低的輕味標(biāo)量共振態(tài)的熱力學(xué)性質(zhì),這些輕味標(biāo)量共振態(tài)為f₀（500）/σ,K0*/κ,f₀（980）,a₀（980）,在幺正化U（3）手征微擾理論框架下對(duì)它們進(jìn)行研究。在介子-介子散射過(guò)程中對(duì)相關(guān)的散射相移和非彈性散射系數(shù)等實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行擬合,在進(jìn)行成功擬合之后我們可以獲得參數(shù)的數(shù)值,然后進(jìn)一步計(jì)算共振態(tài)在零溫下的極點(diǎn)和留數(shù)。在么正化的散射振幅中引入有限溫度效應(yīng),我們接下來(lái)在能量的復(fù)平面上對(duì)標(biāo)量共振態(tài)極點(diǎn)的性質(zhì)進(jìn)行研究。隨著溫度的上升,發(fā)現(xiàn)σ和κ的質(zhì)量有很大的下降,但是當(dāng)溫度上升為200MeV時(shí)他們的寬度依然很大。與之形成對(duì)比的是,我們發(fā)現(xiàn)f₀（980）和a₀（980）的寬度和質(zhì)量只有一些輕微的變化。... 

【文章來(lái)源】：河北師范大學(xué)河北省

【文章頁(yè)數(shù)】：77 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

1左圖表示的是散射相移隨能量的變化，我們將擬合的能量點(diǎn)上限定到

17圖2.2.2左圖給出的是(I,J)=(3/2,0)K道的散射相移隨能量的變化，紅色的實(shí)線表示的是散射相移的中心值，陰影部分代表的是散射相移的誤差。右邊的圖為()()JI=0,2/1,K道的散射相移隨能量的變化，紅色的實(shí)線代表的是K道散射相移的中心值，陰影部分代表的是散射相移的誤差，進(jìn)行擬合的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)參考[23]。圖2.2.3給出(I,J)=(2,0)道的散射相移隨能量的變化，紅色的實(shí)線代表散射相移的中心值，陰影部分代表散射相移的誤差。2.3零溫下的標(biāo)量共振態(tài)性質(zhì)前文通過(guò)擬合確定了所有的未知參數(shù)，下面討論出現(xiàn)在幺正化散射振幅的能量復(fù)平

17圖2.2.2左圖給出的是(I,J)=(3/2,0)K道的散射相移隨能量的變化，紅色的實(shí)線表示的是散射相移的中心值，陰影部分代表的是散射相移的誤差。右邊的圖為()()JI=0,2/1,K道的散射相移隨能量的變化，紅色的實(shí)線代表的是K道散射相移的中心值，陰影部分代表的是散射相移的誤差，進(jìn)行擬合的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)參考[23]。圖2.2.3給出(I,J)=(2,0)道的散射相移隨能量的變化，紅色的實(shí)線代表散射相移的中心值，陰影部分代表散射相移的誤差。2.3零溫下的標(biāo)量共振態(tài)性質(zhì)前文通過(guò)擬合確定了所有的未知參數(shù)，下面討論出現(xiàn)在幺正化散射振幅的能量復(fù)平


本文編號(hào)：3324773