相干布居囚禁、電磁感應(yīng)透明、電磁誘導(dǎo)吸收等量子相干效應(yīng)的出現(xiàn),往往伴隨著亞自然線寬的產(chǎn)生,因此,在諸多領(lǐng)域有大量的應(yīng)用,例如,原子鐘,原子磁力儀,光學(xué)脈沖操控,光存儲(chǔ)以及量子隱形傳態(tài)等。近年來(lái),在Hanle構(gòu)型中外加一個(gè)橫向磁場(chǎng)（BTMF）的方案被大量研究。在這些研究中,BTMF所起的作用非常顯著。其中,對(duì)于Hanle吸收譜的研究發(fā)現(xiàn),吸收譜中心處會(huì)出現(xiàn)與BTMF強(qiáng)度呈正比關(guān)系的劈裂。本文針對(duì)該現(xiàn)象的形成機(jī)制展開了研究。在本文中,我們選取一個(gè)由87Rb D2線的F= 1 →Fe=0躍遷構(gòu)成的封閉躍系統(tǒng)作為研究對(duì)象。通過(guò)外加一個(gè)靜磁場(chǎng)Bz使簡(jiǎn)并的基態(tài)（Fg）發(fā)生Zeeman劈裂,并選擇其方向?yàn)榱孔踊S方向。用一束沿量子化軸方向傳播的共振線偏振激光驅(qū)動(dòng)躍遷Fg = 1 → Fe = 0;同時(shí),在與量子化軸垂直的方向外加第二個(gè)靜磁場(chǎng)BTMF來(lái)驅(qū)動(dòng)基態(tài)Zeeman子能級(jí)間的躍遷。通過(guò)改變Bz的大小來(lái)掃描子能級(jí)Zeeman劈裂,然后,通過(guò)對(duì)透射激光的測(cè)量,可以推得系統(tǒng)的Hanle吸收譜。當(dāng)調(diào)節(jié)橫向磁場(chǎng)BTMF的方向使其與激光偏振方向垂直時(shí),CPT吸收譜中心處的谷的會(huì)加寬。同時(shí),譜中心處會(huì)發(fā)生劈裂... 

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【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．１：電子角動(dòng)量Ｊ與原子核角動(dòng)量Ｉ耦合構(gòu)成原子總角動(dòng)量Ｆ的矢量示意圖??

?（１．１８）??＼〇?０?＼）??那么，根據(jù)（１．１６）式可求出這些態(tài)相應(yīng)的角動(dòng)量幾率表面分別如圖１．３所示。??＾?ｚ?ｍ??＜?ｉｔ??牟，９卜算，??圖１．３：圖⑷，（ｂ），（ｃ）分別對(duì)應(yīng)與密度矩陣ｐ１１，ｐ．１＞＿１，ｐ？。？ｐａｋ相應(yīng)的角動(dòng)量幾率表面（ＡＭＰＳ）。其??中，在某方向上的ＡＭＰＳ上的點(diǎn)到原點(diǎn)的距離表示在該方向上探測(cè)到角動(dòng)量最大可能投影ｍ＝Ｆ的幾??率密度。??ＡＭＰＳ最顯著的特點(diǎn)就是能夠直觀地展示密度矩陣的旋轉(zhuǎn)對(duì)稱性。例如，對(duì)于??非極化態(tài)，其ＡＭＰＳ是球?qū)ΨQ的，因?yàn)閷?duì)于非極化態(tài)，沒有一個(gè)方向是特殊的。對(duì)??于極化態(tài)｜１，１〉或者｜１，－１＞，量子化軸（Ｚ軸）是唯一的優(yōu)選方向，其它兩個(gè)方向都??—９—??

Ｖａｐｏｒ?ｃｅｌｌ??圖２．１：線偏振激光與靜磁場(chǎng)作用在氣室中的原子上，運(yùn)動(dòng)的原子以速率ｙ穿過(guò)激光區(qū)域。??如圖２．１所示，由于氣室中原子的熱運(yùn)動(dòng)，那么原子與激光作用一段時(shí)間后便會(huì)??離開相互作用區(qū)域，而其它原子也會(huì)進(jìn)入作用區(qū)域與激光發(fā)生相互作用，因此與激??光作用的原子雖在不斷更替，但總量保持穩(wěn)定。我們假設(shè)氣室中的原子離開激光作??用區(qū)域后，它們的極化就會(huì)消失，在重新回到相互作用區(qū)域之前都將保持在熱平衡??狀態(tài)，因此，在研宄過(guò)程中，我們僅需考慮處于相互作用區(qū)域的原子。我們假定??激光強(qiáng)度包絡(luò)是均勻不變的，那么，就可以通過(guò)假設(shè)一個(gè)不變的弛豫速率ｙ來(lái)模擬??原子出入激光作用區(qū)域的過(guò)程，其中ｙ等于原子通過(guò)相互作用區(qū)域的平均時(shí)間的倒??數(shù)。該過(guò)程能被表示為??＝?｛沢，ｐ｝?＋?Ａ?（２．１０）??—１４—??


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