在屏蔽設(shè)計中,選取可靠的積累因子進(jìn)行計算是十分重要的,它可以在確保安全的同時,節(jié)約屏蔽材料,做到輻射防護最優(yōu)化。目前,積累因子的標(biāo)準(zhǔn)參考值僅僅考慮了康普頓散射光子的貢獻(xiàn)。實際上,γ射線的光電效應(yīng)和正負(fù)電子對效應(yīng)等物理過程產(chǎn)生的次級電子的軔致輻射同樣對積累因子有著重要貢獻(xiàn)。由于γ射線能量變化、屏蔽厚度變化或屏蔽材料變化均會影響次級電子韌致輻射對積累因子的貢獻(xiàn),所以研究不同條件下軔致輻射對積累因子的影響程度對屏蔽防護的應(yīng)用具有現(xiàn)實意義。蒙特卡洛程序MCNP具有各種粒子的截面數(shù)據(jù)庫,能夠真實地模擬粒子輸運過程中的實際物理過程^[5],且可以利用phys卡在物理過程中進(jìn)行軔致輻射選擇,因此本文用MCNP程序計算:（1）屏蔽厚度為一個自由程、材料為Pb,不同γ射線能量（0.5、1、1.5、2、3、4、5、6、8、10 MeV）下有無軔致輻射時寬束γ射線照射量和窄束γ射線照射量;（2）γ射線能量為10 Me V、屏蔽材料為Pb,不同屏蔽厚度（μd=1、2、4、7、10）下有無軔致輻射時寬束γ射線照射量和窄束γ射線照射量;（3）γ射線能量為10 Me V、屏蔽厚度為一個自由程,γ... 

【文章來源】：吉林大學(xué)吉林省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：41 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

光電效應(yīng)原理示意圖

一個 γ 光子沖撞一個電子并只交出它的量變小并且在和初始方向成 θ 角的方向上散射[18] φ 角的方向上散射，如圖 2.2。這一過程的發(fā)生滿具有的動能等于入射光子和散射光子的能量之差。失其能量。應(yīng)中，光子的波長變化為λ1-λ0= λ=0.0242（1-cosθ）（埃） 別是初始光子和散射光子的波長。從這里我們可不依賴于入射光子的能量。

圖 2.3 電子對效應(yīng)原理示意圖中經(jīng)電離而能量損失殆盡時，會捕捉原子中的一個能量為 0.51 MeV 且運動方向相反的光子，此源。與物質(zhì)相互作用效應(yīng)、康普頓散射和正負(fù)電子對效應(yīng)等物理過程過物質(zhì)時，與物質(zhì)中的原子核及核外電子發(fā)生相的不同，各種相互作用的強度和特征有很大差異式有：非彈性碰撞、軔致輻射和彈性散射[19]。核外電子的非彈性碰撞

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
[1]蒙特卡羅程序EGS4在γ照射量積累因子計算中的應(yīng)用[J]. 張雷,趙兵,王學(xué)新.  輻射防護. 2011(02)
[2]四種蒙特卡羅程序的比較計算[J]. 邱睿,李君利,武禎,曾志.  原子能科學(xué)技術(shù). 2008(12)



本文編號：3262614