自1960年激光發(fā)明以來,學(xué)者們發(fā)現(xiàn)了其豐富的非線性光學(xué)現(xiàn)象以及廣泛的應(yīng)用價(jià)值。發(fā)現(xiàn)可用它來研究物質(zhì)的微觀結(jié)構(gòu)和動(dòng)力學(xué)、量子計(jì)算與量子通信等。而以強(qiáng)激光為基礎(chǔ),研究光與物質(zhì)相互作用過程的強(qiáng)光非線性光學(xué)是當(dāng)前非線性物理學(xué)的重要研究領(lǐng)域之一。雖然其豐富的非線性現(xiàn)象加深了人們對激光與介質(zhì)非共振相互作用的認(rèn)識(shí);但是激光與介質(zhì)共振相互作用方面的研究一直難以突破。當(dāng)激光與介質(zhì)共振相互作用時(shí),即使弱光也會(huì)出現(xiàn)較強(qiáng)的非線性光學(xué)效應(yīng),但共振介質(zhì)對光場有強(qiáng)烈的吸收。上世紀(jì)九十年代,電磁感應(yīng)透明（electromagneti-cally induced transparency,簡稱EIT）效應(yīng)的發(fā)現(xiàn)為弱光非線性光學(xué)的研究提供了可能性。本文基于EIT介質(zhì),提出一個(gè)能實(shí)現(xiàn)穩(wěn)定高維空間孤子的方案。首先,考慮一個(gè)具有A型的共振原子系統(tǒng),在電磁感應(yīng)透明條件下,獲得探測場包絡(luò)所滿足的具有束縛外勢的飽和非線性薛定諤方程,其中外勢由大失諧的激光場和隨機(jī)磁場提供;其次,分析了束縛外勢下體系固有的線性本征模、高維空間孤子,及其它們之間的聯(lián)系。同時(shí),展示了所得高維空間孤子的許多特性:1.多樣性。我們找到多種類型的孤子,如:亮孤... 

【文章來源】：浙江師范大學(xué)浙江省

【文章頁數(shù)】：59 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖１．１：振蕩電偶極子的輻射與場分布??

?ｗ２）２?＋?７２ｆｆｌ２??Ｍ是復(fù)折射率平方的實(shí)部，可反映傳播的相速度大小；Ｗ是復(fù)折射率平方的虛部，??表示介質(zhì)對光場的吸收，見圖１．２。當(dāng)〇）?＝?ｃ〇ｂ時(shí)，介質(zhì)對光場有強(qiáng)烈的吸收，同時(shí)??折射率顯著變化。通常稱Ｇ）？?（Ｍｂ區(qū)域?yàn)榉闯Ｉ^(qū)，而遠(yuǎn)離共振區(qū)域?yàn)檎Ｉ??區(qū)。??１．２．２強(qiáng)光非線性光學(xué)??洛侖茲把電子看作受迫振動(dòng)的振子，并解釋了經(jīng)典色散。這個(gè)振子是理想??的簡諧振子，在／■變化不大時(shí)可以適用。但實(shí)際的恢復(fù)力與簡諧情況有一定的偏??差，如圖１．３。此時(shí)，振子同樣受到３個(gè)力的作用，只是此時(shí)的彈性回復(fù)力應(yīng)該??為－ｍｏ＾ｒ－ｍａｒ２，從而其振動(dòng)方程應(yīng)為：??ｍ－＾?＋?ｍｙ—?＋?ｍａｒ２?＋?ｍ（〇ｌｒ?＝?ｑＥ?（１．８）??當(dāng)ｒ?yàn)樾×繒r(shí)，可采用微擾理論來求解這個(gè)方程。引入小量；１〇

０）〇?０）??圖１．２：?Ｍ，；Ｖ隨ｃｏ的變化曲線??？而折射率ｎ為：??＋?（１．６）??ｍ?ｌ（（０＾－（０２）２?＋?Ｙ２（０２??？把折射率改寫成復(fù)數(shù)折射率形式Ｙ?＝?＜１－認(rèn)）于是有：??Ｍ?＝?＾（ｌ－＾）?＝?１?＋?＾ｌ［（?，｛（〇２＼ｆ?＼?Ｊ?（１．７ａ）??、?＇?ｍ?＼（〇ｌ￣（〇２）２?＋?ｙ２（〇２ｉ??Ｎ?＝?２ｉｎ＾＝＾［－?．?＾―，－，］?（１．７ｂ）??ｍ?ｗ２）２?＋?７２ｆｆｌ２??Ｍ是復(fù)折射率平方的實(shí)部，可反映傳播的相速度大小；Ｗ是復(fù)折射率平方的虛部，??表示介質(zhì)對光場的吸收，見圖１．２。當(dāng)〇）?＝?ｃ〇ｂ時(shí)，介質(zhì)對光場有強(qiáng)烈的吸收，同時(shí)??折射率顯著變化。通常稱Ｇ）？?（Ｍｂ區(qū)域?yàn)榉闯Ｉ^(qū)，而遠(yuǎn)離共振區(qū)域?yàn)檎Ｉ??區(qū)。??１．２．２強(qiáng)光非線性光學(xué)??洛侖茲把電子看作受迫振動(dòng)的振子，并解釋了經(jīng)典色散。這個(gè)振子是理想??的簡諧振子，在／■變化不大時(shí)可以適用。但實(shí)際的恢復(fù)力與簡諧情況有一定的偏??差


本文編號(hào)：3003859