開展彭水龍馬溪頁(yè)巖聲波波速、巴西劈裂和聲發(fā)射監(jiān)測(cè)實(shí)驗(yàn),明確頁(yè)巖模量、抗張強(qiáng)度、聲發(fā)射、破壞模式各向異性特征,并基于各向異性抗張強(qiáng)度CPA理論,分析頁(yè)巖抗張強(qiáng)度及破裂角影響因素及變化規(guī)律。研究結(jié)果表明:1)隨著加載角θ（加載方向與頁(yè)巖層理面的夾角）增加,縱橫波波速逐漸降低,抗張強(qiáng)度逐漸增加,破壞模式出現(xiàn)"簡(jiǎn)單—復(fù)雜—簡(jiǎn)單"的轉(zhuǎn)變;2)隨著微觀參數(shù)Ω0（表征頁(yè)巖強(qiáng)度空間分布）的增加,抗張強(qiáng)度逐漸增大,破裂角β_f（破壞面與基準(zhǔn)線的夾角）在θ較小時(shí)逐漸增大,在θ較大時(shí)逐漸減小;3)徑向應(yīng)力對(duì)抗張強(qiáng)度及破裂角也有顯著影響,隨著徑向壓應(yīng)力增加,抗張強(qiáng)度增加、β_f逐漸減小,而隨著徑向拉應(yīng)力增加,抗張強(qiáng)度降低、β_f逐漸增大;4)隨著抗張強(qiáng)度各向異性程度增加,抗張強(qiáng)度與β_f逐漸增大,并且β_f最大值會(huì)由較小θ逐漸偏向較大的θ。 

【文章來(lái)源】：中南大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2020,51(05)北大核心EICSCD

【文章頁(yè)數(shù)】：11 頁(yè)

【部分圖文】：

4 不同Ω0下的抗張強(qiáng)度及破裂角

5 不同徑向應(yīng)力下的抗張強(qiáng)度及破裂角

為了分析強(qiáng)度各向異性對(duì)頁(yè)巖強(qiáng)度和破裂角的影響，保持層理面的抗張強(qiáng)度不變，改變頁(yè)巖本體抗張強(qiáng)度T90依次為10,12,14,16,18 MPa，計(jì)算不同角度下的抗張強(qiáng)度與βf，結(jié)果如圖16所示。由圖16可知：隨著頁(yè)巖強(qiáng)度各向異性的增加，頁(yè)巖抗張強(qiáng)度逐漸增加；在強(qiáng)度各向異性程度相同的情況下，當(dāng)θ較小時(shí)，抗張強(qiáng)度增加不顯著；隨著θ增加，抗張強(qiáng)度增加值逐漸增大。強(qiáng)度各向異性對(duì)頁(yè)巖破裂角也有顯著影響，隨著強(qiáng)度各向異性增加，βf逐漸增大，增長(zhǎng)幅度隨強(qiáng)度各向異性程度增加逐漸減��；此外，隨著抗張強(qiáng)度各向異性增加，βf最大值由較小θ逐漸偏向較大θ。4 結(jié)論

【參考文獻(xiàn)】：
期刊論文
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本文編號(hào)：3541709