近些年,氣流主動流動控制是一個快速發(fā)展的課題,特別是在航空學(xué)方面具有極其重要的應(yīng)用.在所有的氣流主動流動控制方法中,非熱等離子體激勵器基于其系統(tǒng)的簡單性、低功耗、具有高頻實時控制能力等技術(shù)優(yōu)點獲得了廣泛的研究.本文將綜述介紹直流電暈放電等離子體在氣流控制領(lǐng)域的發(fā)展.首先簡要介紹直流電暈放電的物理特性及發(fā)展歷程,其次著重介紹幾種典型的直流電暈放電等離子體激勵器的結(jié)構(gòu),然后重點介紹直流電暈放電的電特性和機械特性,最后總結(jié)了文獻(xiàn)中關(guān)于直流電暈放電的主要研究成果.目的是能夠更好地了解直流電暈放電等離子體激勵器的機械作用,以便今后有針對性地優(yōu)化激勵器的結(jié)構(gòu),從而能夠更加有效地進(jìn)行氣流流動控制. 

【文章來源】：渤海大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版). 2020,41(02)

【文章頁數(shù)】：8 頁

【部分圖文】：

點對面直流電暈放電原理圖

本部分綜述的電特性和機械特性都是基于圖3(g）中顯示的直流電暈放電等離子體激勵器機構(gòu)[7].放置在槽內(nèi)的兩個電極絲構(gòu)成電極，電極直徑接近1 mm.為了在陽極上產(chǎn)生較強的電場，陽極直徑比陰極直徑小，陽極直徑約等到0.6 mm，陰極直徑約為2 mm，電極間的距離為40 mm.為了建立放電條件，其中陰性高壓（-10 k V）用于陰極而不是接地，另外一個電極接地.在這些條件下，當(dāng)施加的高壓高于擊穿電壓時，放電電流隨著外加電位差的增大而增大.2.1直流電暈放電的電特性

在圖4中，粗線對應(yīng)通過方程i=CV(V-V0）獲得的最佳擬合圖像，而符號線對應(yīng)表面電暈放電的實驗測量值.從圖4中可以看到，表面電暈放電與體放電有很大的區(qū)別，從7 k V/cm開始，表面電暈放電的電流急劇增加.這一重要的區(qū)別歸因于電暈放電所作用的氣固界面.圖5展示了流光放電區(qū)域電流分別是150μA和500μA時，放電電流對比時間的變化曲線，這里電極長度為33 cm，電流密度分別為0.45 m A/m和1.5 m A/m.圖5說明電流由兩部分組成，由于離子遷移引起的連續(xù)電流和由于流光傳播引起的位移電流，這是這個區(qū)域被稱為流光區(qū)域的原因.在輝光放電區(qū)域，位移電流成分可以忽略不計，這意味著這個區(qū)域沒有流光放電，這個區(qū)域的放電表現(xiàn)為類似低氣壓輝光.


本文編號：3327924