發(fā)布時(shí)間：2021-03-23 01:20

　　為了研究矩形傾斜腔體中普朗特?cái)?shù)Pr?0.72的流體對(duì)流斑圖和分區(qū),本文基于流體力學(xué)方程組進(jìn)行了數(shù)值模擬。在相對(duì)瑞利數(shù)r?6.0的情況下,觀察了傾角??10°和??60°時(shí)對(duì)流斑圖隨著時(shí)間的發(fā)展,發(fā)現(xiàn)系統(tǒng)存在單圈型對(duì)流和多圈型對(duì)流兩種斑圖。流線隨著傾角的變化說(shuō)明:隨著傾角增加,對(duì)流圈數(shù)逐漸減少,對(duì)流波長(zhǎng)逐漸增加,對(duì)流波數(shù)減小;然后,隨著對(duì)流圈數(shù)顯著地減少,系統(tǒng)由多圈型對(duì)流過(guò)渡到單圈型對(duì)流。根據(jù)模擬計(jì)算結(jié)果,給出了多圈型對(duì)流過(guò)渡到單圈型對(duì)流的臨界傾角θc隨著相對(duì)瑞利數(shù)r變化的關(guān)系曲線。對(duì)流在θ-r平面上分為兩個(gè)區(qū)域:θ?θc時(shí)系統(tǒng)是單圈型對(duì)流,θ?θc時(shí)系統(tǒng)是多圈型對(duì)流。對(duì)流最大振幅A和努塞爾數(shù)Nu隨著傾角θ的變化曲線被臨界傾角θc分成兩段,它們有不同的變化規(guī)律。因此,臨界傾角也可以由對(duì)流最大振幅A或努塞爾數(shù)Nu的變化曲線來(lái)確定。 

【文章來(lái)源】：應(yīng)用力學(xué)學(xué)報(bào). 2020,37(02)北大核心CSCD

【文章頁(yè)數(shù)】：8 頁(yè)

【部分圖文】：

傾斜腔體中的對(duì)流Fig.1Convectioninaninclinedcavity

6.0和10°時(shí)多圈型對(duì)流的形成Fig.2Formationofconvectionwithmultirollsatr6.0and10°

6.0和60°時(shí)單圈型對(duì)流的形成Fig.3Formationofconvectionwithsinglerollatr6.0and60°


本文編號(hào)：3094852