本課題研究基于潛射武器多彈式水下齊射技術(shù)的發(fā)展背景,采用數(shù)值仿真研究方法,對(duì)于不同發(fā)射參數(shù)下,雙航行體的水下齊射過程開展研究工作,研究?jī)?nèi)容及主要結(jié)論如下:首先,建立水下齊射過程的數(shù)值研究方法,采用VOF多相流模型和Realizable k-?湍流模型,使用嵌套網(wǎng)格實(shí)現(xiàn)仿真中水下航行體的六自由度運(yùn)動(dòng),建立半域、全域數(shù)值計(jì)算模型對(duì)雙航行體的水下齊射過程進(jìn)行仿真,依據(jù)Q準(zhǔn)則提取流域內(nèi)的渦結(jié)構(gòu),并對(duì)仿真數(shù)據(jù)進(jìn)行無量綱化處理。其次,在典型工況下,對(duì)未受擾動(dòng)航行體近壁面區(qū)域內(nèi)發(fā)生的流動(dòng)分離現(xiàn)象進(jìn)行研究。對(duì)由于流動(dòng)分離產(chǎn)生的尾渦結(jié)構(gòu)的演化過程進(jìn)行分析,研究單一航行體對(duì)于流場(chǎng)結(jié)構(gòu)的擾動(dòng)特點(diǎn)。在航行體的運(yùn)動(dòng)過程中,由于攻角變化以及繞體外型的特點(diǎn),導(dǎo)致航行體表面的邊界層發(fā)生分離,進(jìn)而形成自航行體底部脫落的尾渦。尾渦伴隨航行體運(yùn)動(dòng)按照一定頻率發(fā)生脫落,在流域內(nèi)形成尾渦序列,航行體的尾渦是其對(duì)流場(chǎng)結(jié)構(gòu)造成擾動(dòng)的主要特征。然后,對(duì)于典型工況下首、次兩發(fā)航行體表面壓力分布的演化規(guī)律以及流體動(dòng)力特性進(jìn)行分析,研究首發(fā)航行體尾流場(chǎng)對(duì)次發(fā)航行體受到的流體動(dòng)力產(chǎn)生的影響。首發(fā)航行體的尾渦改變了尾流場(chǎng)內(nèi)的壓力分布,并且尾渦... 

【文章來源】：哈爾濱工業(yè)大學(xué)黑龍江省 211工程院校 985工程院校

【文章頁數(shù)】：77 頁

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

俄羅斯“布拉瓦”潛射導(dǎo)彈齊射出水過程

舟(SS-N-23)、藍(lán)天(SS-N-23 改進(jìn)型)印度的 K-15、K-4 等[2]。隨著彈道導(dǎo)展其�；肆α�，以確保二次核打擊戰(zhàn)略核力量中的重要一極[3]。器多彈式水下齊射技術(shù)的發(fā)展需求，齊射過程中的后效流場(chǎng)演化、航行體干涉作用進(jìn)行研究，為多航行體水下狀分析狀術(shù)的研究，最早可以追溯到上世紀(jì)五novich[4]提出了截面獨(dú)立膨脹原理，并行描述。1999 年，Savchenko[5]對(duì)獨(dú)立

哈爾濱工業(yè)大學(xué)工程碩士學(xué)位論文F.R.Menter[6],[7]建立了 SST k-ω 湍流模型。該模型域內(nèi)計(jì)算的優(yōu)勢(shì)和 k- 模型在遠(yuǎn)場(chǎng)流域內(nèi)計(jì)算的特散項(xiàng)，并且考慮了由湍流剪切應(yīng)力帶來的影響，避預(yù)測(cè)，從而擴(kuò)大了 SST k-ω 湍流模型適用范圍。Singhal[8]、Merkle[9]和 Kunz[10]等人引入了氣液兩相了多相流動(dòng)條件下的空泡非定常演變問題，并各自Yagla[11]對(duì)同心筒發(fā)射方式進(jìn)行總結(jié)，并正式提出同gla[12],[13]等人提出了水下氣幕發(fā)射方式。

【參考文獻(xiàn)】：
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碩士論文
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[8]潛射導(dǎo)彈水下發(fā)射及出水過程三維數(shù)值研究[D]. 楊曉光.哈爾濱工業(yè)大學(xué) 2009
[9]潛射導(dǎo)彈垂直發(fā)射出水動(dòng)響應(yīng)數(shù)值模擬[D]. 何乾坤.哈爾濱工業(yè)大學(xué) 2009
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本文編號(hào)：3435756