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無(wú)垂尾飛行器氣動(dòng)布局優(yōu)化與橫航向穩(wěn)定性分析

發(fā)布時(shí)間:2020-04-14 07:55
【摘要】:無(wú)垂尾飛行器沒(méi)有各部件的干擾阻力,氣動(dòng)效率高,隱身性能好,是一種高效的氣動(dòng)布局形式,但由于沒(méi)有垂尾,其穩(wěn)定性受到了一定程度的影響,F(xiàn)代作戰(zhàn)飛行器對(duì)機(jī)動(dòng)性提出了越來(lái)越高的要求,這就使機(jī)動(dòng)性與靜穩(wěn)定性之間的矛盾非常突出。因此討論飛機(jī)的靜穩(wěn)定性具有非常重要的意義。本文針對(duì)亞聲速飛翼布局飛行器與高超聲速升力體進(jìn)行了橫航向穩(wěn)定性優(yōu)化研究。主要內(nèi)容包括:針對(duì)亞聲速飛翼布局飛行器,通過(guò)添加展向三個(gè)翼段的上反角,拓展了傳統(tǒng)無(wú)尾飛翼布局橫航向穩(wěn)定性設(shè)計(jì)的空間,并構(gòu)建一套基于渦格法(VLM)方法的橫航向穩(wěn)定性參數(shù)高效求解工具,實(shí)現(xiàn)了穩(wěn)定性分析的自動(dòng)求解流程,證明了無(wú)尾飛翼布局飛機(jī)在大范圍的設(shè)計(jì)空間內(nèi)可以通過(guò)改變上下反角得到滿足橫航向穩(wěn)定品質(zhì)的方案;诿嬖ň帉懜叱曀亠w行器氣動(dòng)估算程序,并針對(duì)鈍錐等外形進(jìn)行初步氣動(dòng)估算,所得結(jié)果與CFD計(jì)算結(jié)果吻合較好。使用氣動(dòng)估算程序進(jìn)行初步計(jì)算可以縮小樣本空間,提高優(yōu)化效率。確定樣本空間之后進(jìn)行氣動(dòng)布局優(yōu)化,將高超聲速飛行器橫航向穩(wěn)定性判據(jù)作為限制條件并進(jìn)行CFD精細(xì)化計(jì)算氣動(dòng)參數(shù),優(yōu)化后的外形升阻比相比初始外形提升了 5.58%。將優(yōu)化后的方案與引入橫航向穩(wěn)定性判據(jù)前的優(yōu)化相比較可以發(fā)現(xiàn)新的優(yōu)化方案排除了原有的下反布局的方案。進(jìn)一步說(shuō)明本文的優(yōu)化方案不但可以在保證流場(chǎng)品質(zhì)的前提下實(shí)現(xiàn)滿足最大升阻比的高超聲速飛行器優(yōu)化,而且優(yōu)化后的方案更加符合橫航向穩(wěn)定性要求。
【圖文】:

大事記,高超聲速


圖1.1高超聲速發(fā)展大事記逡逑然而,高超聲速飛行器發(fā)展并不是一帆風(fēng)順,21世紀(jì)以來(lái),人們經(jīng)歷了多次飛行試驗(yàn)逡逑的失敗,2001年美國(guó)宇航局的X43A測(cè)試宣告失敗,此外還包括HTV-2C圖1.2)[9]的兩逡逑敗、美國(guó)X-51A邋(圖1.3)和俄羅斯Yu-71的三敗,其中美國(guó)國(guó)防預(yù)先研究院對(duì)“HTV-2”進(jìn)逡逑行的兩次試飛均因?yàn)闄M航向動(dòng)態(tài)失穩(wěn)而墜毀[1()],這些都充分表明人們對(duì)于高超聲速飛行器逡逑橫航向穩(wěn)定性問(wèn)題的認(rèn)識(shí)上還存在很多不足甚至是錯(cuò)誤,仍需要進(jìn)一步的探索。逡逑高超聲速飛行器領(lǐng)域的研究道理越是充滿荊棘,就越證明其未知與研究?jī)r(jià)值并存。高逡逑超聲速飛行器涉及的領(lǐng)域廣泛,包括氣動(dòng)力、熱、控制等專業(yè)和技術(shù),,需要采用多學(xué)科優(yōu)逡逑化設(shè)計(jì),準(zhǔn)確并且快速的數(shù)值計(jì)算方法,才能實(shí)現(xiàn)高效優(yōu)化設(shè)計(jì),提升氣動(dòng)性能,而現(xiàn)階逡逑段,無(wú)論是優(yōu)化設(shè)計(jì)方法還是數(shù)值計(jì)算方法均存在效率與精度上的不足,針對(duì)這些問(wèn)題

流程圖,面元法,流程,面元


函數(shù)通過(guò)庫(kù)塔-茹科夫斯基后緣條件來(lái)確定。但是為了尋求滿足條件的源函數(shù)和渦函逡逑數(shù),還依賴于計(jì)算能力的大力發(fā)展。逡逑面元法的求解流程知圖2.1,逡逑,枵飛行器的表?劃邐.確定奇點(diǎn)的強(qiáng)度分逡逑分為-定數(shù)邋S邋的網(wǎng)逡逑上分布待崹度■:邐行器灥逡逑待定位]的奇點(diǎn)逡逑圖2.1面元法求解流程逡逑面元可看作是由無(wú)限段連續(xù)分布的單位源強(qiáng)度為q的線源構(gòu)成,則長(zhǎng)為ds的微元上逡逑面元強(qiáng)度為qds,其在流場(chǎng)中任意點(diǎn)P處的誘導(dǎo)速度為逡逑辦寺邐(2.41)逡逑2兀r逡逑r?yàn)槲⒃c任意點(diǎn)P之間的距離,ds微段面元在點(diǎn)P處的擾動(dòng)速度位可表示為:逡逑d(j)邋=邋-^^In邋r邐(2.42)逡逑2k逡逑從a到b將其積分可以得到擾動(dòng)速度位為逡逑cj>邋=邋\ba^-\nrds邐(2.43)逡逑J邋2k逡逑由于點(diǎn)源強(qiáng)度即為穿過(guò)點(diǎn)源周圍的體積流量,所以總源強(qiáng)可以表示為逡逑Q邋=邋\haqds邐(2.44)逡逑與面元類似,可將面渦看作無(wú)限根單位強(qiáng)度為/的渦絲連續(xù)分布組成的,則長(zhǎng)為ds的逡逑微元上面元強(qiáng)度為/ds,其在流場(chǎng)中任意點(diǎn)P處的誘導(dǎo)速度為逡逑dv邋=邋-^-邐(2.45)逡逑2nr逡逑r?yàn)槲⒃c任意點(diǎn)P之間的距離
【學(xué)位授予單位】:浙江大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【學(xué)位授予年份】:2018
【分類號(hào)】:V221.3

【參考文獻(xiàn)】

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本文編號(hào):2627071

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