復(fù)雜環(huán)境背景下的現(xiàn)代化戰(zhàn)爭(zhēng)推動(dòng)了科學(xué)創(chuàng)新技術(shù)的快速發(fā)展,目標(biāo)的隱身與識(shí)別、環(huán)境遙感、海洋探測(cè)等方面的技術(shù)需求都對(duì)目標(biāo)與環(huán)境復(fù)合模型的散射問題提出了更高要求,比如更簡(jiǎn)潔的計(jì)算方法、更少的計(jì)算耗時(shí)、更小的存儲(chǔ)消耗。本論文圍繞著粗糙面與目標(biāo)的復(fù)合電磁散射開場(chǎng)研究,采用物理光學(xué)法（Physical Optics,PO）和彈跳射線法（Shooting and Bouncing Rays,SBR）兩種方法。物理光學(xué)法是一種高頻近似方法,根據(jù)幾何光學(xué)近似來計(jì)算散射體表面的感應(yīng)電磁流,將散射場(chǎng)表示是為該感應(yīng)電磁流的積分,物理概念清晰,對(duì)計(jì)算機(jī)資源消耗較少,可以快速求解電大尺寸目標(biāo)。SBR是幾何光學(xué)方法（GO）和物理光學(xué)法（PO）的混合方法,利用幾何光學(xué)法查找目標(biāo)的反射面元,利用物理光學(xué)法求解散射場(chǎng),因此對(duì)于存在二面角、三面角等較為復(fù)雜的目標(biāo)時(shí)SBR方法比PO方法求解的散射場(chǎng)更加精確。本文利用兩種方法求解粗糙面與目標(biāo)的電磁散射場(chǎng),并基于目標(biāo)散射場(chǎng)獲取目標(biāo)的高分辨距離像。論文的主要工作如下:1.基于PO方法介紹了PO-PO算法,用于數(shù)值求解目標(biāo)與粗糙面的復(fù)合散射,其中粗糙面和目標(biāo)散射利用PO計(jì)算求解,并根... 

【文章來源】：西安電子科技大學(xué)陜西省 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁(yè)數(shù)】：101 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

分布圖00(b)

的一維隨機(jī)粗糙面，高度起伏 z ( x)，其高度起伏的平均值為 ( x) 0，目標(biāo)中心與粗糙面的高度差為h 。圖2.2 一維粗糙面與目標(biāo)復(fù)合散射模型示意圖圖 2.3 給出了一維粗糙面與上方目標(biāo)復(fù)合模型的 PO-PO 多次耦合機(jī)理。按照散射方式的不同，將總散射分為一階(直接)散射和二階以上的高階(相互耦合)散射。如圖 2.3(a)，即為計(jì)算一階散射時(shí)，此時(shí)假設(shè)目標(biāo)和粗糙面是獨(dú)立的，分別計(jì)算粗糙面上的第一階(直接)散射及目標(biāo)上的第一階(直接)散射。1 1, s sJ M表示在錐形波照射下粗糙表面的感應(yīng)電磁流，1 oJ表示在錐形波入射下目標(biāo)表面的感應(yīng)電流。上述電磁流的下標(biāo)s 和o 分別指代粗糙面和目標(biāo)。如圖 2.3(b)-(d)所示給出了目標(biāo)與粗糙面之間的高耦合作用的物理過程。以圖 2.3(b)的二階散射為例：首先錐形波照射到粗糙面上并

s s s s s (2-10)圖2.3 目標(biāo)與粗糙面復(fù)合模型的 PO-PO 多次耦合機(jī)理(a)一階散射 (b)二階散射 (c)三階散射 (d)四階散射以水平極化 (Horizontal polarization) 波即入射波電場(chǎng)矢量垂直于入射平面為例，給出粗糙面與目標(biāo)復(fù)合模型的各階感應(yīng)電磁流的推導(dǎo)公式。圖 2.2 中0 空間內(nèi)的入射電場(chǎng)inc incE ( ρ ) y ( ρ)，入射磁場(chǎng)inc incH ( ρ ) E ( ρ )i 。根據(jù) PO 方法，圖 2.3(a)

【參考文獻(xiàn)】：
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碩士論文
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本文編號(hào)：3295290