激光在湍流等離子體鞘套中的傳輸特性研究
發(fā)布時(shí)間:2020-12-30 23:53
高超聲速飛行器周圍會(huì)形成等離子體包覆的流場(chǎng)(也稱“等離子體鞘套”),此鞘套層會(huì)導(dǎo)致通信中斷。研究等離子體鞘套中的通信中斷問題對(duì)于航空航天事業(yè)的發(fā)展具有重大意義,隨著研究者對(duì)等離子體鞘套特性以及鞘套與電磁波相互作用機(jī)理研究的不斷深入,發(fā)現(xiàn)等離子體鞘套中鞘套中的湍流效應(yīng)也是影響通信質(zhì)量的重要因素,所以鞘套中湍流性質(zhì)作為一種新的研究機(jī)理開始引起廣泛的關(guān)注。1、為了研究激光在湍流等離子體鞘套中的傳輸特性,首先在高為61km飛行速度23.9馬赫的典型飛行場(chǎng)景下,采用不同化學(xué)反應(yīng)模型和湍流模型,基于密度加權(quán)的Navier-Stokes(N-S)方程模擬計(jì)算了典型飛行目標(biāo)RAM-C的湍流等離子體鞘套,將其壁面電子密度與同條件下的飛行試驗(yàn)結(jié)果進(jìn)行對(duì)比驗(yàn)證,驗(yàn)證結(jié)果表明:采用Gupta化學(xué)反應(yīng)模型與剪切應(yīng)力運(yùn)輸湍流模型或k-?湍流模型模擬湍流等離子體鞘套時(shí),模擬結(jié)果與飛行試驗(yàn)結(jié)果基本相符。然后對(duì)飛行高度為61千米,飛行速度為23.9馬赫時(shí)湍流等離子體鞘套進(jìn)行統(tǒng)計(jì)分析,結(jié)果表明在此飛行場(chǎng)景下折射率起伏方差的強(qiáng)度范圍10-1110-14,而且...
【文章來源】:西安電子科技大學(xué)陜西省 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:119 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
典型目標(biāo)三維網(wǎng)格剖分圖
第二章 湍流等離子體鞘套計(jì)算和分析19圖2.2 典型目標(biāo)對(duì)稱面網(wǎng)格剖分圖2.2.2 湍流等離子體鞘套算例驗(yàn)證圖2.3 k 湍流模型壁面電子數(shù)密度分布圖 2.3 為 23.5Ma,61km 飛行場(chǎng)景下,利用k 湍流模型與不同的化學(xué)反應(yīng)模型組合模擬等離子體鞘套得到的壁面電子數(shù)密度與飛行試驗(yàn)壁面電子數(shù)密度的對(duì)比圖。由圖 2.3 可知,Gupta 化學(xué)反應(yīng)模型和湍流 模型的組合的前兩個(gè)點(diǎn)的模擬數(shù)據(jù)低于飛行試驗(yàn)數(shù)據(jù),第三個(gè)點(diǎn)的模擬數(shù)據(jù)略高于飛行試驗(yàn)點(diǎn)數(shù)據(jù),但是數(shù)據(jù)差值均不超過 1 個(gè)數(shù)量級(jí)。Park85 化學(xué)反應(yīng)模型和湍流 模型的組合的第一個(gè)點(diǎn)的模擬數(shù)據(jù)高于飛行試驗(yàn)數(shù)據(jù),后兩個(gè)點(diǎn)的模擬數(shù)據(jù)略高于飛行試驗(yàn)點(diǎn)數(shù)據(jù),數(shù)據(jù)差值也不超過1 個(gè)數(shù)量級(jí)。Park93 化學(xué)反應(yīng)模型和湍流 模型的組合的所有三維模擬數(shù)據(jù)都低0 1 2 3 4 51E+081E+091E+101E+111E+121E+131E+141E+151E+16Ma=23.9:Gupta模型+k- 模型Ma=23
26(c)5019 case圖2.7 飛行目標(biāo)對(duì)稱面上電子數(shù)密度分布(No/cm3)圖 2.7 為不同飛行條件下,飛行目標(biāo)對(duì)稱面上的電子數(shù)密度分布,電子數(shù)密度取以 10 為底的對(duì)數(shù),其中 4518 表示飛行高速為 45 馬赫,飛行速度為 18 馬赫,5018 和5019 與之類似。由圖可知,在飛行目標(biāo)的頭部,電子數(shù)密度比較高,這是因?yàn)轭^部溫度和壓強(qiáng)比較高,導(dǎo)致空氣的電離度比較高。對(duì)比圖 2.7(a)和圖 2.7(b)可知,當(dāng)飛行速度相同時(shí)
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
[1]高空平臺(tái)組網(wǎng)中基于神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)預(yù)測(cè)模型的頻譜分配方法研究[J]. 何異舟. 現(xiàn)代電信科技. 2017(04)
[2]時(shí)空非均勻等離子體鞘套中太赫茲波的傳播特性[J]. 陳偉,郭立新,李江挺,淡荔. 物理學(xué)報(bào). 2017(08)
[3]大氣湍流中貝塞爾-高斯渦旋光束傳播性能分析[J]. ;,韓一平. 激光技術(shù). 2017(03)
[4]Influences of Turbulent Reentry Plasma Sheath on Wave Scattering and Propagation[J]. 劉智惟,包為民,李小平,石磊,劉東林. Plasma Science and Technology. 2016(06)
[5]Characterization and Performance Evaluation of Turbulent Plasma Sheath Channel[J]. Jingzhuo Zhang,Guolong He,Peng Bai,Jianhua Lu,Ning Ge. 中國通信. 2016(06)
[6]臨近空間等離子體鞘套對(duì)太赫茲波傳播特性分析[J]. 蔣金,陳長(zhǎng)興,任曉岳,周天翔,陳婷,周弘毅. 空軍工程大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版). 2015(05)
[7]隨機(jī)相位屏法數(shù)值模擬太赫茲波在湍流大氣中的傳輸[J]. 李婉,曾曙光,劉雁. 激光與光電子學(xué)進(jìn)展. 2015(08)
[8](高)超聲速流動(dòng)試驗(yàn)技術(shù)及研究進(jìn)展[J]. 易仕和,陳植,朱楊柱,何霖,武宇. 航空學(xué)報(bào). 2015(01)
[9]納微米級(jí)孔隙氣體流動(dòng)數(shù)學(xué)模型及應(yīng)用[J]. 朱維耀,馬千,鄧佳,馬東旭,宋智勇,岳明. 北京科技大學(xué)學(xué)報(bào). 2014(06)
[10]信號(hào)在時(shí)變等離子體中的傳播特性[J]. 楊敏,李小平,劉彥明,石磊,謝楷. 物理學(xué)報(bào). 2014(08)
博士論文
[1]等離子鞘套的電磁波傳播與散射關(guān)鍵問題研究[D]. 陳偉.西安電子科技大學(xué) 2018
[2]超聲速光學(xué)頭罩流場(chǎng)精細(xì)結(jié)構(gòu)及其氣動(dòng)光學(xué)效應(yīng)的機(jī)理研究[D]. 田立豐.國防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2011
[3]高速流動(dòng)精細(xì)數(shù)值模擬、實(shí)驗(yàn)研究及其在氣動(dòng)光學(xué)中的應(yīng)用[D]. 馮定華.國防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2010
[4]自由空間光通信系統(tǒng)關(guān)鍵技術(shù)研究[D]. 鄧天平.華中科技大學(xué) 2007
碩士論文
[1]鈉導(dǎo)光空間通信系統(tǒng)性能特性研究[D]. 陳閃.哈爾濱工業(yè)大學(xué) 2017
[2]采用層析法對(duì)實(shí)際采集數(shù)據(jù)的計(jì)算全息研究[D]. 羅天嬌.昆明理工大學(xué) 2016
[3]認(rèn)知無線網(wǎng)絡(luò)協(xié)作頻譜感知關(guān)鍵技術(shù)研究[D]. 李明源.解放軍信息工程大學(xué) 2013
[4]高速目標(biāo)非平衡繞流模擬及等離子體流場(chǎng)分布研究[D]. 華彩成.西安電子科技大學(xué) 2013
[5]大氣湍流中激光波束和脈沖傳輸特性[D]. 張洪江.西安電子科技大學(xué) 2009
本文編號(hào):2948536
【文章來源】:西安電子科技大學(xué)陜西省 211工程院校 教育部直屬院校
【文章頁數(shù)】:119 頁
【學(xué)位級(jí)別】:碩士
【部分圖文】:
典型目標(biāo)三維網(wǎng)格剖分圖
第二章 湍流等離子體鞘套計(jì)算和分析19圖2.2 典型目標(biāo)對(duì)稱面網(wǎng)格剖分圖2.2.2 湍流等離子體鞘套算例驗(yàn)證圖2.3 k 湍流模型壁面電子數(shù)密度分布圖 2.3 為 23.5Ma,61km 飛行場(chǎng)景下,利用k 湍流模型與不同的化學(xué)反應(yīng)模型組合模擬等離子體鞘套得到的壁面電子數(shù)密度與飛行試驗(yàn)壁面電子數(shù)密度的對(duì)比圖。由圖 2.3 可知,Gupta 化學(xué)反應(yīng)模型和湍流 模型的組合的前兩個(gè)點(diǎn)的模擬數(shù)據(jù)低于飛行試驗(yàn)數(shù)據(jù),第三個(gè)點(diǎn)的模擬數(shù)據(jù)略高于飛行試驗(yàn)點(diǎn)數(shù)據(jù),但是數(shù)據(jù)差值均不超過 1 個(gè)數(shù)量級(jí)。Park85 化學(xué)反應(yīng)模型和湍流 模型的組合的第一個(gè)點(diǎn)的模擬數(shù)據(jù)高于飛行試驗(yàn)數(shù)據(jù),后兩個(gè)點(diǎn)的模擬數(shù)據(jù)略高于飛行試驗(yàn)點(diǎn)數(shù)據(jù),數(shù)據(jù)差值也不超過1 個(gè)數(shù)量級(jí)。Park93 化學(xué)反應(yīng)模型和湍流 模型的組合的所有三維模擬數(shù)據(jù)都低0 1 2 3 4 51E+081E+091E+101E+111E+121E+131E+141E+151E+16Ma=23.9:Gupta模型+k- 模型Ma=23
26(c)5019 case圖2.7 飛行目標(biāo)對(duì)稱面上電子數(shù)密度分布(No/cm3)圖 2.7 為不同飛行條件下,飛行目標(biāo)對(duì)稱面上的電子數(shù)密度分布,電子數(shù)密度取以 10 為底的對(duì)數(shù),其中 4518 表示飛行高速為 45 馬赫,飛行速度為 18 馬赫,5018 和5019 與之類似。由圖可知,在飛行目標(biāo)的頭部,電子數(shù)密度比較高,這是因?yàn)轭^部溫度和壓強(qiáng)比較高,導(dǎo)致空氣的電離度比較高。對(duì)比圖 2.7(a)和圖 2.7(b)可知,當(dāng)飛行速度相同時(shí)
【參考文獻(xiàn)】:
期刊論文
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[3]高速流動(dòng)精細(xì)數(shù)值模擬、實(shí)驗(yàn)研究及其在氣動(dòng)光學(xué)中的應(yīng)用[D]. 馮定華.國防科學(xué)技術(shù)大學(xué) 2010
[4]自由空間光通信系統(tǒng)關(guān)鍵技術(shù)研究[D]. 鄧天平.華中科技大學(xué) 2007
碩士論文
[1]鈉導(dǎo)光空間通信系統(tǒng)性能特性研究[D]. 陳閃.哈爾濱工業(yè)大學(xué) 2017
[2]采用層析法對(duì)實(shí)際采集數(shù)據(jù)的計(jì)算全息研究[D]. 羅天嬌.昆明理工大學(xué) 2016
[3]認(rèn)知無線網(wǎng)絡(luò)協(xié)作頻譜感知關(guān)鍵技術(shù)研究[D]. 李明源.解放軍信息工程大學(xué) 2013
[4]高速目標(biāo)非平衡繞流模擬及等離子體流場(chǎng)分布研究[D]. 華彩成.西安電子科技大學(xué) 2013
[5]大氣湍流中激光波束和脈沖傳輸特性[D]. 張洪江.西安電子科技大學(xué) 2009
本文編號(hào):2948536
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