基于感應加熱的等溫成形工藝研究與模擬
【學位單位】:上海交通大學
【學位級別】:碩士
【學位年份】:2018
【中圖分類】:TB331
【部分圖文】:
第二章 感應加熱原理與有限元模型的基本原理與特點定律與焦耳熱效應丹麥物理學家奧斯特(H.Oersted )發(fā)現(xiàn)帶電導體的周理學家法拉第(M.farady)發(fā)現(xiàn)導體做切割磁力線流,這就是著名的電磁感應定律。奧斯特和法拉第的相互轉(zhuǎn)換關系。1840 年,英國物理學家焦耳(J.J部分轉(zhuǎn)化為熱能,這即是焦耳—楞次定律。電磁感構成了感應加熱的理論基礎。過程中,流經(jīng)感應線圈的交變電流在線圈周圍產(chǎn)生切割磁力線而產(chǎn)生感應電流,并轉(zhuǎn)化為熱能,從而直交變磁場
上海交通大學碩士學位論文表 2-2 空氣與線圈的材料參數(shù)Tab.2-2 Material properties for air and coil質(zhì)量密度 Kg/m3導熱系數(shù) W/m ℃ 比熱容 J/Kg ℃ 介電常數(shù) F/m 磁導率 H/m1.3 0.024 1000 8.854×10-121.25×10-6在模型的遠場空氣的外邊界施加電磁邊界條件為:磁勢和電勢為 0。在試樣的外邊界施加熱輻射邊界條件,輻射率為 0.4。線圈中施加電流密度載荷為 5.3×106A/m2,頻率為 31300Hz。2.4.3 模擬結(jié)果圖 2-3 是模擬得到的模型溫度場變化圖。可以看到,由于感應加熱具有集膚效應,試樣靠近線圈的外表面最先開始升溫,并且端部溫度最高,符合感應加熱的端部效應[50]。隨著時間延長,溫度不斷向試樣右端和心部傳導,最終形成徑向均溫,軸向溫度線性變化的溫度場,與理論分析結(jié)果比較吻合,證明該模型具有一定的合理性。
應加熱過程中試樣材料的熱物性(如導熱系數(shù)、磁導率等)會對加尤其是鐵磁性材料,在感應加熱過程中磁導率隨著溫度變化較大,較非鐵磁性材料更為復雜。為了了解不同材料感應加熱時的溫升規(guī)兩種磁性不同的材料,即鐵磁性材料 45 鋼和非鐵磁性材料 TiB2/707料,進行感應加熱實驗,以研究兩者在同一加熱條件下溫升曲線的時,借助非線性有限元軟件 Marc,研究感應加熱過程中電流頻率和熱過程的影響規(guī)律,為后續(xù)研究等溫感應加熱工藝奠定基礎。感應加熱實驗方案驗設備為中頻感應加熱電源,通過電纜與感應線圈相連。感應線圈徑為 34mm,外徑為 47mm,高度為 14.5mm。試樣材料為 45 鋼和 Ti合材料,尺寸均為Φ20×50mm。驗前利用DHJ熱電偶焊接機將兩只K型熱電偶分別焊接在試樣的表,以測量試樣表面和中心的溫度,溫度數(shù)據(jù)由 Daqbook 2000 系列數(shù)。實驗裝置和試樣測溫點如圖 3-1 所示。中心
【參考文獻】
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本文編號:2818211
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